-т 1 4)) *=0;=0;
//#4=14;nn=400,kk[t+1];(i=0;i<=t;i++)[i]=0;=0;j=0;r=0;(j<nn){(a[i]!=5)++;((a[i]==5)||(r==t)){[r]=kk[r]+1;++;=0; } + +; }(«n»);p=0.1,pp,p1;(i=0;i<t;i++){=powf(1-p,i);=p*p1;=nn*pp;=((kk[i]-npp)*(kk[i]-npp));=V/(npp);=s+V; }=Powf (1-p, 15);=nn * p1;=((kk [t]-npp) * (kk [t]-npp));=V / (npp);=s + V; ( « n"); («тест інтервалів V =% 2.2f n», s);
float aa3 [7]={5.229,7.261,11.04,14.34,18.25,25,30.58}; (i=0; i <7; i + +) {(aa3 [i] =7) ("поганий р-т 99 4)) *=0;} * FN=«good_test.txt»; * file;=fopen (FN, «w +»); ii=0; (ii
5. Формування тунельного струму між конусоподібним вістрям і підкладкою
ПР СТМ визначається розмірами області простору, в якому в основному протікають струми між вістрям і підкладкою. З метою спрощення задачі визначення тунельного струму в СТМ розглянемо її в наближенні умовно ізольованих атомів, коли на поверхні вістря (або підкладки) розташовані емітують точки - незалежні точкові джерела струму з щільністю J, експоненціально залежить від відстані між розглянутими точками вістря і підкладки і відбиває величини як нормальної до емітує поверхні, так і тангенціальною компонент початкових швидкостей туннелирующих електронів. При цьому розмір джерела струму на поверхні порівняємо з діаметром атома, а загальний струм IT, поточний через тунельний проміжок, є сумою всіх елементарних струмів J. Слід зазначити, що ВКБ-наближення, справедливе для поля плоского конденсатора, тобто для перпендикулярного до підкладки лінії щільності струму, доповнюється в даній моделі іншими лініями щільності струму з метою врахування погіршення ПР за рахунок тангенціальної складової початкових швидкостей туннелирующих електронів. [2]
Проведемо аналіз тунельного струму для вістря голки у формі кругового конуса, т.к. така форма досить точно апроксимує робочі мікровиступів вістря при орієнтації (111) монокристала, що визначають атомне дозвіл ВТМ.
Розглянемо формування тунельного струму з поверхні підкладки до всієї поверхні вістря голки. Виберемо на площині т.А з координатами (х, 0) і т.В на поверхні конуса з радіусом r і кутом b між радіусом r і фронтальною площиною (малюнок 2a), де a - полуугол розчину конуса вістря; Z0 - відстань між вістрям і підкладкою; Xp - радіус кола, отриманої перетинанням конічної поверхні (породжуваної рухом відрізка твірною конуса вістря між його вершиною і підкладкою) з поверхнею підкладки; Hк - висота т.В, b - відстань між т.А і проекцією т.В; Хm, Rm - відповідно, граничні значення х і r. Для визначення струму, що протікає з підкладки на всю поверхню конуса, виберемо в околиці т.А елементарну площадку dx? Dk=xdgdx на поверхні підкладки та в околиці т.В елементарну площадку dl1? Dl2=(r / sina) dbdr на бічній поверхні конуса (малюнок 2б). Для зручност...
