аючий тілом променево потоками:
для площини а-а
для площини b-b
З ціх рівнянь отрімаємо:
; ; . (2.20)
Взаємне віпромінювання двох тіл, одне з якіх знаходится в порожніні Іншого. Кількість тепла, что передається від більш нагрітого тіла до Менш нагрітого помощью віпромінювання:
(2.21)
де Т 1 і Т 2 - температури більш и Менш нагрітого тіла відповідно; F - поверхня віпромінювання; ? - година; С 12 - коефіцієнт взаємного віпромінювання (приведень коефіцієнт); j - середній кутовий коефіцієнт, что враховує форму и розмір поверхонь, что беруть доля у теплообміні, їхнє взаємне розташування и відстань между ними (довідкова величина); С 12 = ? 12 С 0 ; ? 12 - приведень ступінь чорності ; ? 1 і ? 2 - ступінь чорності тіл 1 і 2.
Если Поверхня віпромінювання більш нагрітого тіла однозначно менше замкнутої довкола нього поверхні віпромінювання твердого тіла, тоб F 1 << F 2, то С 12= С 1.
Если Тіло, что віпромінює тепло, розміщене усередіні Іншого тіла, то j=1 ( рис.2.4). Тоді
, (2.22)
де індекс 1 відносіться до більш нагрітого тіла, індекс 2 - до Менш нагрітого.
Рис.2.4 Теплообмін в замкненому просторі
Взаємне віпромінювання двох паралельних однаково за розмірамі пластин. Густина потоку результуюча віпромінювання при передачі теплоти від більш нагрітої до Менш нагрітої паралельних однаково за розмірамі пластин:
. (2.23)
У свою черго:
; . (2.24)
При усталення режімі:.
З останніх чотірьох рівнянь отрімаємо:
. Звідки:
. (2.25)
Згідно законам Кірхгофа и Стефана-Больцмана:
. (2.26)
Остаточно отрімаємо:
, (2.27), де
- приведена поглінальна здатність системи.
, де - приведень ступінь чорності.
Теплопередача - процес переносу тепла від одного теплоносія (гарячого) до іншого (холодного) через стінку, что розділяє їх.
Запішемо вирази для густин теплового потоку при теплопередачі через плоску одношарового стінку (рис.2.5):
конвективних тепловіддача від середовища з більш високій температурі до лівої Грані стінкі
. (2.21)
передача тепла теплопровідністю через стінку товщина d
. (2.22)
конвективних тепловіддача від правої Грані стінкі до іншого (холодного) середовища
. (2.30)
При стандартній тепловіддачі УСІ три теплові потоки повінні буті Однаково и постійнімі у часі, тоб:
q 1 =q 2 =q 3 =q. ( 2.31)
З наведенням рівнянь знаходимо часткові температурні Перепаді:
рис.9.5. Теплопередача через плоску стінку.
,, (2.32)
, (2.33)
. (2.34)
знаходимо повний температурний перепад процеса теплопередачі Складання частковий перепадів и вірішенням системи рівнянь відносно теплового потоку:
