Хвильова теорія фотона
Якщо взяти кілька шестигранників різних розмірів і розмістити їх на похилій площині, то всі вони будуть скочуватися вниз з однієї і тієї ж постійної швидкістю, але з різною частотою (табл. 1). br/>
Таблиця 1. Кінематичні параметри руху тіл. table>
Форма тел
, МT, СV, м/с
Циліндричні
0,008 0,010 0,0! 3
2,43 2,30 2,05
0,83 0,89 0,99
- - /Td>
Шестигранні
0,0065 0,0080 0,0130
5,68 5,67 5,67
0,18 0,18 0,18
27,69 22,50 13,85
Звернемо увагу на те, що при збільшенні радіуса шестикутника частота його руху зменшується так само, як і у фотона. Звичайно, у фотона немає площині, за якою він міг би переміщатися, як тіла, представлені в табл. 1. Однак центр мас електромагнітної моделі фотона описує вкорочену циклоїду, віссю симетрії якої є прямолінійна вісь ОХ, що лежить у площині його поляризації.
Почнемо з виведення рівнянь руху центру мас фотона. Оскільки центр мас фотона рухається в площини поляризації і в рамках аксіоми Єдності простору - матерії - часу, то для опису його руху по хвильової траєкторії необхідно мати два параметричних рівняння.
Так як центр мас фотона рухається щодо спостерігача і відносно геометричного центру, який рухається прямолінійно зі швидкістю, то для повного опису такого руху необхідно мати дві системи відліку: нерухому і рухому.
Амплітуда коливань центру мас фотона буде дорівнює радіусу його обертання щодо геометричного центру фотона:
.
Звернемо увагу на невелику величину амплітуди коливань центру мас фотона в частках довжини його хвилі або радіусу обертання.
Рівняння руху центру мас фотона щодо рухомої системи мають вигляд параметричних рівнянь кола:
;
.
Якщо фотон рухається відносно нерухомої системи відліку ХОУ зі швидкістю, то рівняння такого рухи стають рівняннями циклоїди:
;
.
Звернемо увагу на те, що в рівняннях і. Це означає, що вони описують рух центру мас фотона з хвильової траєкторії в рамках аксіоми Єдності простору - матерії - часу. Зазначимо, що рівняння Луї Де Бройля і Шредінгера цим властивістю не володіють. Враховуючи співвідношення, отримаємо:
В В
де . p> Уявімо траєкторії точок. Звернемо увагу на важливі особливості. Радіус кільця дорівнює і точка, що на кільці, описує звичайну циклоїду М.
Радіус кола, описуваної точкою, - і ця точка описує подовжену циклоїду (рис. 1).
В
Рис. 1. Траєкторії руху точок, представлених на рис. 15:
М - Звичайна циклоїда; N - подовжена циклоїда; К - укорочена циклоїда;
Радіус кола, описуваної точкою (рис. 1),, і вона описує вкорочену циклоїду.
Так як у моделі фотона амплітуда, то його центр мас рухається по укороченою циклоїді.
Результати табл. 1 вимагають, щоб математична модель, що описує швидкість центру мас шестикутника, а значить і фотона, не залежала б від його радіуса обертання. Рівняння автоматично дають такий результат
В
Якщо вважати, що рух фотона еквівалентно руху шестикутника, то і отримуємо закономірність зміни швидкості центру мас фотона, в яку легко вводяться електрична і магнітна постійні
В
Графік швидкості центру мас фотона зображений на рис. 2, а. p> Як видно, швидкість центру мас фотона дійсно змінюється в інтервалі довжини хвилі або періоду коливань таким чином, що її середня величина залишається постійною і рівною.
Оскільки сила інерції направлена ​​протилежно прискоренню, то дотична складова сили інерції, діюча на центр мас фотона, запишеться так
.
Незважаючи на складність змінної складової математичної моделі (108), дотична сила інерції, діюча на центр мас фотона, змінюється синусоидально (рис 2, b). Це значить, що вона генерує прямолінійний рух фотона так само, як і сила інерції, рушійна автомобіль (рис. 2, b) або сили інерції дисбалансів, що обертають споживача механічної енергії електромотора, про які ми докладно розповімо у відповідях на запитання.
В
Рис. 2. а) - графік швидкості центру мас фотона; b) - залежність зміни сили інерції, що діє на центр мас світлового фотона в інтервалі одного коливання
Рівняння руху центру мас одного з електромагнітних полів фотона щодо рухомої системи відліку будуть мати вигляд:
;
.
Рівня...
