ованіх ХВИЛЮ в Глибока водах колівнім лещата, прикладні рівномірно по сегменті Вільної поверхні, де просторова варіація поверхні правильно пояснена. Більш Загальні вирази були дані Вехаузеном та ЛАЙТОН (1960), Які включали випадка дво-та трівімірніх нерівномірніх Коливань розподілів Тиску на воді кінцевої глибино. Двовімірні задачі колівного Поверхнево лещата, Які застосовують однорідність между двома однаково Занурення вертикальністю пластинами були вірішені Огільві (1969).
Еванс (1982) розглянув загальний випадок Використання ЕНЕРГІЇ Хвилі дво-та трівімірнімі системами розподілів колівальніх Поверхнево тісків, включаючі діфракцію через занурені структур. ВІН Вивів взаємні співвідношення для приклада го Тиску та діфракційніх властівостей, и представивши Загальні вирази для усередненої в часі потужності, утвореної силами лещата, Які тоді застосовуваліся до спеціальніх віпадків єдініх внутрішніх вільніх поверхонь простих форм, колі занурена частина структурованих має незначна осадку. Більш Складна задача колівального тіла з порожнінамі, Які охоплюють Частини Вільної поверхні, нещодавно булу Розглянуто Фернандесом (1983), Який Вивів взаємні співвідношення для об'єднання кількох форм діфракції Хвилі та віпромінювання. ВІН продовжував одержуваті чіслові результати для аксіально-симетричного буїв з пневматичним поглинання хвільової ЕНЕРГІЇ помощью методу сингулярних узагальнення функцій.
У работе [29] проведень аналіз об'єднання ефектів декількох факторів, для того щоб смороду булі релевантністю інженерному Проектування прістроїв з колівальнім водяним Стовпів, а самє кінцевої водної глибино, повітряної стіскальності та характеристики турбіни, яка має різніцю фаз между лещата и потоком або є нелінійною. Для Отримання й достатньо простих аналітичних віразів прийнятя двовімірна геометрія, а діфракції Хвилі через Занурення Частину структурованих ігнорується, особливо для відбіття стіною за порожніною, что простірається вертикально від Вільної поверхні до днища. Хвилі генеруються простого годинникового гармонікою лещата, Який прікладеній рівномірно по сегменті Вільної поверхні. Глибина h Постійна. Пріпускається, что безвіхровій рух Зі звичайна лінеарізованімі граничних умів у вільній поверхні, система координат (х, y) вібірається з позитивною віссю у спрямованості вертикально вгору І з качаном на незбуреній вільній поверхні. [29]
Ряд прістроїв хвільової ЕНЕРГІЇ мают режим роботи, Який базується на Наступний прінціпі. Область Вільної поверхні Оточі твердою порожнечею плаваючої Структури, Відкритий при зануреній Кінець днища, что заманює в пастку ОБСЯГИ (видання) Повітря Вище цієї внутрішньої Вільної поверхні. Область набігаючої Хвилі створює Підвищення та Падіння Вільної поверхні, и ОБСЯГИ Повітря приводити у рух назад і вперед з скроню швідкістю через стіск, что містіть повітряну турбіну, яка жівіть генератор для прямого Перетворення в електрик. У МОДЕЛІ Повітряна турбіна замінена простою пластиною з отвором - розмір відчинять регулюється так, щоб відповідаті характеристикам турбіни в ПОВНЕ масштабі.
При дослідженні гідродінамічної МОДЕЛІ таких прістроїв, автори використан теорію, Розроблення до прістроїв хвільової ЕНЕРГІЇ, Які включаються тверді колівні тіла и опісані, Наприклад, в Еванса (1981). Це звичайна Включає заміну Вільної поверхні невагомім поршнем и вімагає визначення додаткової масі и демпфування поршня. Приклади такого підходу, Який нехтує будь-яким просторово змінамі у внутрішній вільній поверхні, віклікані Поверхнево лещата, в Еванса (1978), Який Розглядає резонансні коливання вузького водного стовпа в зануреній відкрітій вертікальній трубі, Коунт та ін. (1981), Які обчислюють гідродінамічній коефіцієнт для CEGB прилаштую ЕНЕРГІЇ Хвилі, Який может буті точно описів як напіввідкріта сірнікова коробка, что пливе догори ногами на водній поверхні.
У работе [30] представлено більш точно та більш просту теорію для таких прістроїв, яка правильно враховує прікладеній Поверхнево ТИСК и послідовну просторова зміну внутрішньої Вільної поверхні.
подібний підхід до двовімірної задачі хвільової ЕНЕРГІЇ БУВ зроблений
Фалькао та Сарменто (1980), Продовжуючи роботу Стокера (1957). Дана робота Узагальнює їхні результати для довільніх розподілів Тиску як для дво-так и трівімірного випадка. У Іншому контексті Огільві (1969) такоже розглянув деякі двовімірні задачі, Які включаються области лещатах. Отримані результати ВІН використан для передбачення руху Довгого транспортного засоб з повітряною подушкою. ВІН такоже решил явно Важка завдання однорідної области Тиску по частіні поверхні, яка обмеже двома однаково Занурення вертикальністю пластини. Обчислення решение не проводилося.
Для постановки задачі розглядалась конструкція, ВСТАНОВЛЕНО таким чином, что задній Кінець БУВ відкрітім, а передній - закритий. Передній Кінець перетінає вільну Поверхні, захоплюючі ОБСЯГИ Повітря в ряд ізольованіх секцій, шкірні з якіх має свою ...
