аженні середній потік енергії через кордон розділу відсутня, то поле в другій середовищі з притаманною йому енергією може створюватися лише за рахунок змінної складової вектора Умова-Пойнтінга.
У зв'язку з цим загальноприйняте розуміння процесу повного відображення було таке: повнота відображення обумовлена ​​тим, що енергія в середньому не проходить через межу розділу, наявність ж поля в другій середовищі пояснюється лише тим, що потік енергії на час заходить в другу середу. При кругової поляризації неоднорідної хвилі в другому середовищі повністю відсутня не тільки середній, а й миттєвий потік енергії через кордон розділу. У той же час поле в другій середовищі не дорівнює нулю, що випливає із співвідношень (4.20), (4.21). p align="justify"> У такому випадку наведене вище пояснення наявності поля в другій середовищі стає неспроможним. Звідси випливає принципова недостатність теорії повного відображення, що не враховує обмеженості падаючої хвилі в просторі або в часі. Розглянемо, яка повинна бути при цьому поляризація падаючої хвилі. З слід . Тому, згідно (4.21),
. (4.33)
Таким чином, падаюча хвиля повинна бути поляризована еліптично. Для відносини піввісь еліпса отримуємо після деяких обчислень .
Це ставлення для розглянутого випадку не залежить від кута падіння і одно відносному показнику заломлення обох середовищ. Можна визначити кут , утворений великою віссю еліпса коливань з площиною падіння. Він визначається співвідношенням
, (4.34)
де - кут падіння; - відносний заломлення.
Для крайніх випадків граничного кута повного відображення і ковзного падіння за допомогою (4.33) отримуємо відповідно < span align = "justify">. Для відбитої хвилі в цьому випадку, згідно (4.21), отримаємо
. (4.35)
Отже, еліпс вагань відбитої хвилі буде мати ту ж форму (і розміри), що і для падаючої, але кут і направлення звернення будуть мати протилежний знак.
У розглянутому випадку для повного вектора щільності потоку енергії в другій середовищі виходить після деяких обчислень просте вираження
(4.36)
і відповідно для повної густини енергії
. (4.37)
Таким чином,
