fy"> (4.38)
де вектор u слід розглядати як швидкість течії енергії. Просте обчислення показує, що , тобто одно фазовоїшвидкості однорідних хвиль в другому середовищі. Напрямок течії енергії утворює в даному випадку з площиною падіння кут, тангенс якого дорівнює .
Нехай однорідна світлова хвиля падає з ізотропної прозорого середовища на поверхню ізотропної поглинаючого середовища. Будемо вважати обидва середовища немагнітними (). Вводячи комплексну діелектричну проникність поглинаючого середовища, отримаємо
. (4.39)
На відміну від кордону двох прозорих середовищ тепер не буде ні речовим (звичайне відображення), ні чисто уявним (повне відображення). Таким чином,
. (4.40)
Очевидно, вектор рефракції m "завжди буде нелінійним, за винятком єдиного випадку b = a = 0, тобто m | | q. Отже, при падінні світла на поглинаючу середу в ній буде виникати неоднорідна хвиля у всіх випадках, крім нормального падіння. При цьому площина комплексного вектора m "завжди збігаються з площиною падіння. Написавши
, (4.41)
Отримаємо
. (4.42)
Згідно (4.42), для того, щоб енергія хвилі убувала при заглибленні в середу, необхідно, щоб . Цією умовою визначається знак кореня з комплексного числа (4.39). Крім того, очевидно, при безперервному переході до прозорої другий середовищі, тобто при ми повинні отримати звичайні формули Френеля на кордоні двох прозорих середовищ. Звідси випливає, що також має бути позитивною величиною ( ). Таким чином, вимога, щоб при граничному переході до випадку виходили відомі формули для прозорих середовищ, дозволяє вирішити принципове питання про вибір знака при добуванні кореня для визначення (див. (4.9), (4.39), (4.40)) в поглинаючих середовищах.
Таким чином, вектор екстинкції і амплітудна нормаль заломленої неоднорідною хвилі, як і у випадку повного відображення на кордоні прозорих середовищ, перпендикулярні до кордону. Що ж до речового вектора рефракції (фазової нормалі), то він утворює з q кут ? ", < span align = "justify"> причому
. (4.43)
<...
