g 1 + j 2 g 2 + j 3 g 3 = j 0? (g 1 + g 2 + g 3 ), або: В
Звідси обчислимо струми I 1 , I 2 , I 3 :
В
Для трикутника відповідно з позначенням на малюнку 2.9-б:
1 =
Щоб струм I 1 зірки дорівнював току трикутника I 1 при будь-яких значеннях? j ? j 2 j 3 , необхідно і достатньо, щоб у виразах для струмів коефіцієнти при j ? j 2 j 3 були рівні. Отже:
В
Обчисливши струми I 1 для трикутника і зірки і прирівнявши коефіцієнти при j ? j 2 j 3 , отримаємо:
В
Для зворотного перетворення
В
2.6. Активний і пасивний двухполюсник
У будь електричній схемі завжди можна виділити будь-яку гілку, тоді інша частина схеми буде закінчуватися двома клемами. Її будемо зображати прямокутником з двома клемами і називати двополюсників . Якщо всередині прямокутника міститися джерела е.р.с. або струму, то такий двухполюсник будемо називати активним і позначати буквою A усередині прямокутника, в іншому випадку двухполюсник називається пасивним і відзначається буквою П усередині прямокутника.
.6.1 Метод еквівалентного генератора
Метод дозволяє розрахувати струм будь-якої гілки не розраховуючи весь ланцюг. Так як будь-яка гілка може бути виділена, то розрахункова схема ланцюга приймає вигляд, показаний на малюнку 2.10-а. br/>В
В
В
В
Малюнок 2.10.
Тобто інша частина ланцюга зображена у вигляді активного двухполюсника і потрібно знайти струм в гілці 1-2.
Включимо два джерела E 1 і E 2 в гілку 1-2 назустріч один одному. E 1 і E 2 рівні по величині (малюнок 2.10-б). Згідно принципу накладення можна обчислити струм I E = I E1 + I E2 , як струм, викликаний е.р.с. E 1 і E 2 прийнявши, що е.р.с. інших джерел дорівнюють нулю. I E1 - струм, викликаний е.р.с. E 1 , струм I E2 викликаний е.р.с. E 2 . Е.р.с. E 1 спрямована зустрічно U 12 , отже, відповідно до закону Ома:
В
Виберемо E 1 так, щоб струм I E1 = 0 , тоді I E = Е E2 і схема може бути представлена, як показано на малюнку 2.10-г, двухполюсник стає пасивним, так як компенсовано дію внутрішніх е.р.с. Щодо затискачів 1,2 цей двухполюсник має еквівалентний опір R е = R вн , тоді:
В
У формулі U ...
