рактеристики холодних атомів вімірюються за формою вільно падаючої хмари. Для цього в кінці циклу ВЧ-охолодження струм у котушкі віключається и после встановленої затримки у часі цифрова відеокамера Робить три знімкі: знімок розподілу інтенсівності пробного віпромінювання, что пройшов через хмару холодних атомів уздовж осі х, знімок розподілу пробного віпромінювання без атомів и фонових знімок без освітлення. Імпульс пробного віпромінювання формується акусто-оптичні модулятором и має трівалість 300 мкс. Частота пробного віпромінювання ретельно стабілізована відносно частоти ціклічного переходу рубідію Fg=2? Fe=3. Вона встановлюється програмою. Три відео файли передаються на Спеціальний комп'ютер для математичної ОБРОБКИ.
Просторові характеристики хмари вільно падаючіх падаючіх атомів вімірюються помощью апроксімації оптічної щільності атомів гаусових функцією. Для визначення кінетічної ЕНЕРГІЇ розлітаючіх атомів и фазової щільності атомів в пастці звітність, ще знаті Розміри хмари в магнітній пастці. Аксіально розмір хмари в пастці вімірюємо за розміром хмари безпосередно после віключення магнітної пастки [11,180]. Прямий вимір радіального розміру хмари в пастці таким способом віявляється неможливим через недостатній просторова Дозвіл оптічної системи. Тому радіальні Розміри хмари розраховуються по ее віміряному аксіальному розміру и частотах аксіальніх и радіальніх Коливань атомів рубідію в магнітній пастці в перед-положенні термічної рівновагі атомів в пастці [8,38].
При оптимально підібраніх параметрах охолодження отрімуємо бозе-айнштайнівській конденсат, что містіть 105 - 106 атомів. Експериментально спостерігається три ключові ознакой бозе-айнштайнівської конденсації. По-перше, фазові щільність атомів у пастці різко зростає при набліженні до свого граничного значення, Рівного зеємановському розщепленню в мінімумі потенціалу QUIC.
По-друге, ми спостерігаємо з'явиться двох фракцій в хмарі вільно падаючіх атомів. На рис.7 представлена?? Форма хмари после вільного Падіння ПРОТЯГ 30мс для неконденсованих атомів (температура 0.6 мкК,? Final=350кГц), частково конденсованіх атомів (? Final=320 кГц) i практично Повністю конденсованіх атомів? final (= 310 кГц).
Рис. 7. Оптичні щільність хмари Вздовж осі х после вільного Падіння ПРОТЯГ 30мс для неконденсованих (а) i конденсованіх (б), атомів.
На рис. 8 представлено аксіальній Розподіл атомів в хмарі (Вздовж осі у). Дві Фракції особливо добрі видно при частковій конденсації (? Final=320кГц).
Рис. 8. Аксіальній Розподіл атомів у хмарі после вільного Падіння ПРОТЯГ 30мс для неконденсованих и конденсованіх атомів
третім Яскраве ефектом є спеціфічна Трансформація форми конденсованої Фракції в хмарі розлітаючіх атомів, рис. 9. Хмара ультрахолодні, альо НЕ конденсованіх атомів (ліва колонка на рис. 6) розлітається ізотропно. Атомі в конденсованої Фракції (права колонка на рис. 9) розлітаються з малою кінетічною Енергію в аксіальному Напрямки (енергія розльоту Менша точності вимірювань и становіть <50 ПКК) i однозначно більша ЕНЕРГІЇ (130 нК) в радіальному Напрямки. При цьом неконденсована Фракція в хмарі розлітається ізотропно.
Рис. 9. Вільне Падіння класичності атомів, Які мают температуру 0.6мкК (ліва колонка), и конденсатори (прав...
