нням глісуючої поверхні Динамічна підйомна сила винна зростаті Зі ЗРОСТАННЯ Швидкості. Теорія глісування враховує такоже и гідростатічні сили, Які відбуваються внаслідок вагомості води; рівнодіюча ціх сил представляет статичність підйомну силу, и дія ее Складається з дією дінамічної сили.
Основи лінійної Теорії глісування по поверхні невагомої Рідини закладені Г. Вагнером. Смороду вікладені в его статью [1], опублікованіх в 1930-32 рр. Вагнер показавши, что в основній области ніжньої Частини крила и глісуючої пластини при малих Кутах a (практично до a = 8 Вё 10 В°) Розподіл Швидкості и Тиску однаково. Область брізкоутворення відіграє незначна роль у формуванні результуючої сил лещата, Які діють на пластину, тому глісуюча пластина відчуває таку ж силу, як нижня частина крила. Даній Висновок слугує базою для переносу багатьох результатів, отриманий в Теорії крила, в область ДОСЛІДЖЕНЬ глісуючіх поверхонь.
Для ОЦІНКИ підйомної сили Ry та опору Rx, Які діють на одиницю ширини плоскої або Слабко зігнутої глісуючої пластини нескінченного розмахом в невагомій нев'язкій рідіні, справедливі наступні формули:
, (1)
, (2)
де l - змочена довжина пластини, ес - Стрілка прогину. Згідно Формулі (1) поздовжній прогину пластини может чинити істотній Вплив на підйомну силу, причому дія его еквівалентна відповідній зміні кута атаки a.
Рішення задачі про глісування пластини на поверхні важкої Рідини Вперше удалось отріматі Л. І.. Сєдову в 1936 р. Завдання ставиться як лінійна, кут атаки вважався малим, граничні умови на пластіні и вільній поверхні ЗНОС на відрізкі горізонтальної осі ОХ. Дослідження глісування Слабко зігнутого контуру по поверхні важкої Рідини зводіться до визначення потенціалу Швидкості збуреної течії, яка відповідає умові постійності Тиску на вільній поверхні, непротікання на контурі, відсутності вільніх ХВИЛЮ далеко Попереду контурі вікліканіх швидкостей на Нескінченно Великій глібіні [2].
При глісуванні пластини по поверхні важкої Рідини підйомна сила может буті Визначи по Формулі Л. І.. Сєдова:
, (3)
.
Як видно з відношення (3), Вплив вагомості Рідини проявляється у зменшенні підйомної сили. Зі ЗРОСТАННЯ Швидкості (Fr В® ВҐ) формула (3) переходити у формулу (1). Чісельні розрахунки, проведені Ю. С. Чаплігінім, показали, что результати Теорії глісування по поверхні невагомої Рідини и Теорії глісування по поверхні важкої Рідини Повністю співпадають при числах Fr Ві 4,25. p> На сьогоднішній день плоскі нелінійні задачі Теорії глісування розглядаються у відповідності з Наступний схемою: Потік, Який набігає на пластину, розміщену под довільнім кутом атаки по відношенню до Напрямки Швидкості на нескінченності, роздвоюється - основна его частина проходити под пластинами, а в протилежних Напрямки Вздовж пластини тече струмінь кінцевої товщина. Змочена довжина пластини не задається, а візначається в процесі решение. Рішення зводіться до знаходження КОМПЛЕКСНОЇ характерістічної Функції и вікліканої КОМПЛЕКСНОЇ Швидкості и здійснюється путем конформного відображення области течії на яку-небудь область з відомімі межами, Наприклад півколо чг півплощіна.
Рух Рідини умовно розбівається на Дві области: внутрішню - неподалік пластини и зовнішню - удаліні від неї. У Кожній з ціх областей будуються свои асимптотичні Расписание.
У внутрішній области, де переважають інерційні сили над вагомістю, вікорістовується Розглянуто Вище класичне решение плоскої нелінійної задачі. У якості РІШЕНЬ для зовнішньої области, де переважає Вплив вагомості, вікорістовується решение задачі про гравітаційні Хвилі, віклікані віхреджерелом, Який рухається по вільній поверхні. После об'єднання обох розкладів по ПЄВНЄВ правилами в области "загальної прідатності" отримується рівномірно Придатний у всьому потоці, єдине решение задачі. У такій постановці кут атаки Необмежений, и может буті завданні Глибина Занурення.
1.2 Методи ОЦІНКИ гідродінамічніх сил
До 1960-х теоретичні Дослідження проблеми глісування були Зведені Головним чином до лінеарізованого двовімірного глісування (Ламб 1932, Грін 1936, Маріо 1951, Сквайр 1957, Кумбербатч 1958). Підході, застосовані в ціх вивченості були подібні, тоб, Невідомий Розподіл Тиску на глісуючій поверхні зв'язувався з ее геометрією інтегральнім рівнянням, альо методи для ОЦІНКИ інтегралу Дуже різноманітні. Трівімірної задачею глісування Займаюсь в 1960-їх, альо всегда з обмеженності або в Швидкості глісування, або в відносному подовженні глісуючої поверхні (Маріо 1967, Ванг та Рісмей 1971, Шен та Огільві 1972, Так 1975). Докторс (1975) БУВ дере в вівченні трівімірного глісування без ціх обмежень. [3] У его підході, були Прийняті кінцеві елєменти Тиску для того, щоб представляті змочені области глісуючої поверхні, а у повторюваній процедурі, змочена область булу прістосована так, щоб задовольніті умову Кута для ...
