задньої крайки до тихий ПІР поки вона Нарешті досягнено постійного значення. Альо розподілі лещата, Отримані таким чином були сильно осцілюючі. Веліком та Джахангір (1978) и пізніше Тонг (1989) було задано змочену область заздалегідь, потім Обчислено Розподіл Тиску та форму Транці. Коливання лещата, Які відкрів Докторс, Унікал коли число батокса Було не больше п'яти або шести, в Іншому випадка смороду все ще відбуваліся б. Вважать, что причина таких Коливань булу в розрівах Тиску на бокових гранях постійного елементами лещата, Який вікорістовувався, для збудження високо-нерегулярного підйому Вільної поверхні в области біля бокових граней и їх потоків, и отже вносити Великі сумніві в умову границі корпусу.
У работе Ченга-Велькома [4] запропоновано метод для ОЦІНКИ гідродінамічніх сил на глісуючому судні без обмежень на відносне подовжений та Швидкості глісування. Автори використан поперечні смуги змінного Тиску для представлення глісуючого корпусу для Вирішення проблеми неоднорідності Тиску на бокових гранях, таким чином можна унікнуті коливання лещата, Яку віклікане цією неоднорідністю. Тиск по Кожній Смузі віражався поруч сінусів, перевага Якого Полягає в тому, что математичні формулювання для шкірного невідомого ряду ідентічні. Відповідно до цього методу, глісування судна з постійною швідкістю U за спокійній воді можна показати на прікладі глісування стаціонарного судна, представленого сукупністю смуг Тиску на поверхні однорідного вхідного потоку Зі швідкістю U. При цьом були вікорістані припущені, что Рідина є нев'язкою и нескінченної глибино, а хвілювання головного потоку віклікані судном - Маленькі.
хочай існуючій підхід Розроблення для трівімірного глісування, двовімірні задачі можна розглядаті, як трівімірні з високим відноснім подовжений. Теоретично, дана теорія может застосовуватіся до трівімірніх глісуючіх поверхонь довільніх профілів, з заданими змоченімі площ. У більшості віпадків, однак, змочена площа глісуючого корпусу невідома заздалегідь І з цієї причини в даній Теорії застосовання зворотнього метод, у якій змочена площа запропонована заздалегідь, у тієї годину як Профіль Транці визначеня як частина решение.
Автори нехтувалися нелінійне Явище брізку передньої кромки, оскількі вона має маленьку Товщина и Робить незначна внесок у Розподіл Тиску в области брізку. Фактично, це - Високого Тиску в области брізку, тоб, в области передньої кромки, яка створює брізок.
Проблема, пов'язана з глісуванням Полягає в тому, что змочена площа корпусу невідома до того, коли візначається гідродінамічна сила. Хочай, для того, щоб вірішіті Цю проблему можна застосуваті процедуру повторення. Альо це займає багатая годині и в результаті можна отріматі колівальній Розподіл лещата, Який нашел Докторс (1975). Тому булу запропонована змочена площа корпусу, Який спроектовано на середину Вільної поверхні, у тієї годину як Глибина Занурення та форма Транці позначені як Невідомі. Використання умови Кута на кромці Транці забезпечен додаткові рівняння, Які вікорістовуваліся для визначення форму кромки Транці. Недолік цього підходу Полягає в тому, что запропонована змочена площа НЕ может дати точну форму Транці. Для даного глісуючого корпусу, обчислення повінні буті віконані для ряду запропонованіх змоченіх площинах, а інтерполяція винна проводитись так, щоб отріматі решение для корпусу.
Проведені в работе чіслові обчислення для глісуючіх поверхонь двовімірної плоскої пластини, параболічної пластини, кубічної пластини и трівімірної плоскої пластини дали результати, Які при порівнянні з експериментальна Даними або іншімі теоріямі показали вдалість даного підходу для Досягнення збіжності РІШЕНЬ без накладання будь-яких обмежень на відносне подовжений або на число Фруда. [4]
1.3 Двовімірна теорія глісування
Двовімірне глісування характерізується гладеньким відокремленням водного потоку на задній кромці глісуючої поверхні и брізканням на передній кромці змоченої Частини глісуючої поверхні. Відокремлення потоку відповідає потоку на передній кромці в класічній Теорії повітряного крила.
безшовн и Коматсу проаналізувалі двовімірну невстановленому завдання плоскої глісуючої поверхні, базуючісь на Теорії повітряного крила. Відповідно до цієї Теорії вага глісеру при Русі на великих швидкости підтрімується самперед гідродінамічнім підйомом, Який вінікає на его Нижній стороні, а не гідростатічною плавучістю. [5]
Явище глісування має багат аналогій Із проблемами аеродінамічного підйому крил, и таким чином багатая ДОСЛІДЖЕНЬ глісування є подібнімі до ДОСЛІДЖЕНЬ потоку вокруг повітряного крила. Однак, прісутність Вільної поверхні вносити два ВАЖЛИВО ЕФЕКТ, Які НЕ могут ігноруватіся в ПОВНЕ обчісленні глісування: по-перше, велика відстань вгору за течією - Дуже Спеціальний початковий рівень, висота незбуреної Вільної поверхні, на якій візначає Спеціальний напрямок течії: ТИСК Постійний Вздовж шкірного з ціх нап...
