додатку 1.
Вона має головний максимум y = 1 при x = 0 і з збільшенням x осцилює з поступовим зменшенням амплітуди подібно функції розподілу інтенсивності при дифракції на прямокутному отворі.
Інтенсивність дорівнює нулю (мінімум) при значеннях x, визначених J1 (x) = 0. Положення вторинних максимумів визначаються значеннями x, що задовольняють рівнянню, або, використовуючи формулу (5.4) - корінням рівняння J2 (x) = 0. br/>
Мінімуми і максимуми не строго еквідистантним, при збільшенні x, відстані між послідовними максимумами або мінімумами наближаються до p (див. рис.2. додатка 1)
Корені рівняння J1 (x) = J2 (x) = 0 для знаходження мінімумів і максимумів функції наведені в табл.5.1. br/>
J1 (x) = 0 {y (x) = 0}
J2 (x) = 0
y (x)
3.83171
0
1
7.01559
5.13564
0.0175
10.17347
8.41722
4.158E-3
13.32369
11.61993
1.60064E-3
16.47063
14.79609
7.79445E-4
19.61586
17.95982
4.37026E-4
22.76008
21.11698
2.69287E-4
Таблиця 5.1 - Корені рівняння J1 (x) = J2 (x) = 0
p> На рис.3. додатки представлено сімейство характеристик, що описують конкретний випадок, при a - const (a = 0.1 В· 10-3 м) і різних довжинах хвиль О» (400 нм, 500 нм, 600 нм). З графіка видно, що кутовий радіус П‰ прямо пропорційний довжині хвилі падаючого світла.
На рис.4. додатки представлено сімейство характеристик, що описують конкретний випадок, при О» - const (О› = 600.10 -9 м) і різних радіусах отворів a (1.10 -4 м, 2.10 -4 м, 3.10 -4 м). З графіка видно, що кутовий радіус П‰ обернено пропорційний радіусу отвору. При збільшенні радіуса отвору характеристика приймає більш різкий характер.
6. ВИСНОВКИ
У даному курсовому проекті була вивчена функція розподілу інтенсивності світла при дифракції від круглого отвору і що вона насправді залежить від довжини хвилі падаючого пучка світла, а також від радіуса отвору. Можна також зауважити, що інтенсивність світлового пучка різко падає по відношенню до першого максимуму I0 і співвідноситься між собою як 1000 : 17.5: 4.2: 1.6: 0.8. p> Знайдені результати показують, що спостережувана картина має вигляд світлого диска з центром в геометричному зображенні джерела (p = 0, q = 0), оточеного світлими і темними кільцями. Інтенсивність світлих кілець швидко зменшується з збільшенням радіуса і зазвичай тільки одне або два перших кільця достатньо яскраві, щоб їх можна було спостерігати неозброєним оком.
7. ВИСНОВОК
Поставлене завдання було вирішена, використовуючи класичні методи розрахунку, засновані на добре зарекомендували себе функціях Бесселя.
Випадок дифракції паралельних світлових хвиль на круглому отворі має велике практичне значення, оскільки всі оправи лінз і об'єктивів мають зазвичай круглу форму, так що при розрахунку будь-якого оптичного інструменту доводиться приймати в розрахунок дифракцію світла на оправах лінз.
СПИСОК ЛІТЕРАТУРИ
1. Борн М., Вольф Е. Основи оптики. -М.: Наука, 1970. - 856 с. br/>
2. Ландсберг Г.С. Оптика. -М.: Наука, 1976. - 928 с. br/>
3. Орловська Л.В. Вивчення дифракції лазерного випромінювання від круглого отвору. -Томськ, 1985. - 10 с. (Ротапринт ТІАСУР). p> ДОДАТОК 1
В
Зменшений графік функції
Рис.1. Дифракція Фраунгофера на круглому отворі.
<В
Рис.2 Збільшений графік функції, що починається з першого мінімуму.
br/>
Рис.3. Сімейство характеристик при різних довжинах хвиль.
В
Рис.4 Сімейство характеристик при різних радіусах отворів.
