span align="justify"> до можна було б зробити як завгодно низькою (рис. 3.8 - а ).
Повернемося до кількісного аналізу нелінійних процесів в захопленому автогенератори. Для кількісного дослідження складних коливань необхідно задатися рішенням, форма якого відмінна від (3.20). Узагальнюючи, будемо вважати, що основне коливання (напруга на сітці) генератора має вигляд (принаймні для малих )
, (3.34)
де і - амплітуда і фаза коливання на частоті прикладеної ззовні сигналу, а і - відповідні величини для автоколивань на резонансній частоті. Якщо підставити (3.34) в (3.21), то порівняно нескладно усунути час і наближено отримати
; , (3.35)
Де
. (3.36)
Вводячи нормовані амплітуди і автоколивань на частоті зовнішнього впливу отримуємо натомість (3.35)
, , (3.37)
де .
На рис. 3.9 і 3.10 побудовані графіки нормованих амплітуд залежно від нормованої расстройки при різних значеннях .
Частотні характеристики і захопленого автогенератора діляться на дві частини. Коли вплив велике, відгук на зовнішній сигнал дуже схожий на резонансну криву лінійного контуру. Однак амплітуда власних коливань відчуває дуже цікаве зміна. Коли расстройка далека від резонансу, вплив зовнішнього сигналу на мало, однак при наближенні до амплітуда падає до нуля і залишається такою до тих пір, поки не сумнівайся від з протилежного боку. Таким чином, існує кінцевий інтервал (смуга синхронізму) частот поблизу резонансу, де автогенератор захоплений так що він осцилює в точності на частоті зовнішнього сигналу. У цій області биття повністю зникають, як показано на рис. 3.8 - б який слід порівняти з рис. 3.8 - а, який відноситься до лінійного нагоди.
Іншими словами, якщо частоти різних коливань досить близькі, вони будуть підтягу...
