ь відмов на інтервалі.
Помноживши і поділивши у формулі (2.10) праву частину на N про і перейшовши до гранично малому значенню пЃ„ t, замість виразу (2.9), отримаємо
В
Де а
Отже,
, br/>
що й записано в вероятностном визначенні пЃ¬ (t), см. вираз (1.8).
Рішення виразу (1.8) дає:
або . (1.11)
Вираз (1.11) показує зв'язок пЃ¬ (t) і P (t). З цьому зв'язку ясно видно, що за аналітично заданої функції пЃ¬ (t) легко визначити P (t) і Т 1 :
. (1.12)
Якщо при статистичній оцінці час експерименту розбити на досить велика кількість однакових інтервалів пЃ„ t за тривалий термін, то результатом обробки дослідних даних буде графік, зображений на рис.2.3.
В
Як показують численні дані аналізу надійності більшості об'єктів техніки, у тому числі і електроустановок, лінеаризованих узагальнена залежність пЃ¬ (t) являє собою складну криву з трьома характерними інтервалами (I, II, III). На інтервалі II (t 2 - t 1 ) пЃ¬ = const. Цей інтервал може становити більше 10 років [8], він пов'язаний з нормальної експлуатацією об'єктів. Інтервал I (t 1 - 0) часто називають періодом підробітки елементів. Він може збільшуватися або зменшуватися залежно від рівня організації відбракування елементів на заводі-виробнику, де елементи з внутрішніми дефектами своєчасно вилучаються з партії, що випускається. Величина інтенсивності відмов на цьому інтервалі багато в чому залежить від якості збірки схем складних пристроїв, дотримання вимог монтажу тощо Включення під навантаження зібраних схем призводить до швидкого В«випалюванняВ» дефектних елементів і після закінчення деякого часу t 1 у схемі залишаються тільки справні елементи, і їх експлуатація пов'язана з пЃ¬ = const. На інтервалі III (t> t 2 ) з причин, обумовлених природними процесами старіння, зношування, корозії і т.д., інтенсивність відмов різко зростає, збільшується число деградаційних відмов. Для того, щоб забезпечити пЃ¬ = const необхідно замінити неремонтіруемих елементи на справні нові або працездатні, відпрацювали час t пЂј пЂј t 2 . Інтервал пЃ¬ = const Відповідне експоненційної моделі розподілу ймовірності безвідмовної роботи. Ця модель докладно проаналізована в підрозділі 3.2 Тут же відзначимо, що при пЃ¬ = const значно спрощується розрахунок надійності та пЃ¬ найбільш часто використовується як вихідний показник надійності елемента.
Середня напрацювання на відмову - цей показник відноситься до відновлюваних об'єктів, при експлуатації яких допускаються багаторазово повторювані відмови. Експлуатація таких об'єктів може бути описана таким чином: у початковий момент часу об'єкт починає роботу і продовжує роботу до першої відмови; після відмови відбувається відновлення працездатності, і об'єкт знову працює до відмови і т.д. На осі часу моменти відмов утворюють потік відмов, а моменти відновлень - потік відновлень.
Середнє напрацювання на відмову об'єкта (напрацювання на відмову) визначається як відношення сумарного напрацювання відновлюваного об'єкта до числа відмов, відбулися за сумарну напрацювання:
, (1.13)
де t i - напрацювання між i-1 і i-м відмовами, год; n (T) - сумарна кількість відмов за час t. b>
2. Тунельний пробій в електронних компонентах. Методи визначення
Розглянемо зонний діаграму діода з pn переходом при зворотному зсуві за умови, що області емітера і бази діода леговані досить сильно (рис.2.1).
В
Малюнок 2.1 - Зонна діаграма діода на базі сильнолегованого pn переходу при зворотному зміщенні.
Квантово-механічне розгляд тунельних переходів для електронів показує, що в тому випадку, коли геометрична ширина потенційного бар'єру порівнянна з дебройлевской довжиною хвилі електрона, можливі тунельні переходи електронів між заповненими і вільними станами, відокремленими потенційним бар'єром.
Форма потенційного бар'єру обумовлена ​​полем pn переходу. На малюнку 2.2 схематично зображено хвильовий пакет при тунелюванні через потенційний бар'єр трикутної форми.
В
Малюнок 2.2 - Схематичне зображення тунелювання хвильового пакета через потенційний бар'єр.
Візьмемо рівняння Шредінгера HП€ = EП€, де H - гамільтоніан для вільного електрона
,
Е - енергія електрона. Введемо
В
Тоді зовні від потенційного бар'єру рівняння Шредінгера буде мати вигляд:
В
Усередині потенційного бар'єру
.
Рішення для хвильових функцій електрона будемо шукати в наступному вигляді:
В
Використовуємо умова безперервності для хвильової функції та її похідні П€, dП€/dx на кордонах потенційно...
