чення за нескінченно малий проміжок часу зажадає нескінченної великої потужності від джерела. Це позбавлене фізичного змісту, тому що реальні джерела живлення не можуть забезпечити нескінченно великі потужності. p> Існує кілька методів розрахунку перехідних процесів в лінійних електричних ланцюгах: класичний, операторний, за допомогою інтеграла Дюамеля, змінних стану і т.д. Розглянемо два з них: класичний і операторний. p align="justify"> 2) Класичний метод розрахунку перехідних процесів в лінійних електричних ланцюгах
Класичний метод розрахунку перехідних процесів в лінійних електричних ланцюгах заснований на інтегруванні системи лінійних диференціальних рівнянь, складених за допомогою I і II законів Кірхгофа. Дійсно, склавши за допомогою I і II законів Кірхгофа систему алгебраїчних рівнянь і висловивши напруги на індуктивностях і ємностях через струми або, навпаки, струми через напруги, і продифференцировав рівняння, що містять інтеграли, отримуємо систему диференціальних рівнянь. p align="justify"> У класичному методі, користуючись методом накладення (суперпозиції), який можна застосувати до лінійних електричних ланцюгів, шуканий перехідний струм (перехідне напруга) розглядають як величину, що складається з примушеної і вільної складових.
Вимушена складова струму (напруги) фізично являє собою складову, яка створюється тільки діючими в ланцюзі джерелами електричної енергії . Ця складова змінюється з тією ж частотою, що і принуждающий джерело. Якщо в схемі діє принуждающая синусоїдальна ЕРС або принуждающий синусоїдальний струм, то примушена складова будь-якого струму і будь-якої напруги у схемі є відповідно синусоїдальним струмом або синусоїдальним напругою тієї ж частоти. Якщо в схемі діє тільки джерело постійної ЕРС або джерело постійного струму, то примушений струм (вимушене напруга) є постійний струм (постійна напруга).
Вільна складова струму (напруги) викликається невідповідністю між енергією, зосередженої в електричних і магнітних полях ємнісних і індуктивних елементів в момент часу, що безпосередньо передував комутації, і енергією цих елементів при новому сталому режимі в момент часу, безпосередньо наступний за комутацією. Енергія цих елементів не може змінюватися стрибком, і її безперервна зміна і обумовлює перехідний процес. Ця складова струму (напруги) швидко згасає через незворотних втрат енергії на резистивних елементах.
Так як вільний процес - це процес, який відбувається в ланцюзі, звільненої від змушують джерел енергії, при розгляді вільних процесів, у системі диференціальних рівнянь, записаних за допомогою I і II законів Кірхгофа, праві частини можна замінити нулями. А це означає, що вільна складова струму або напруги є спільне рішення однорідного лінійного диференціального рівняння, що описує шуканий перехідний процес. Я...
