мі рухатіся в до - просторі вокруг поверхні фермі по Траєкторії, уздовж Якої ефективна маса безперервно змінюється . Тоді ШВИДКІСТЬ, з Якою Хвильовий вектор міняється з годиною, непостійна; це ясно уже з цього, что магнітна сила, что Діє на електрон, рівна С› (dkdt) i такоже рана-e (v'B. У результаті ШВИДКІСТЬ руху електрона по орбіті в реальному просторі НЕ Постійна.
У ЕКСПЕРИМЕНТ по циклотронному резонансу вікорістовується поглинання електромагнітної ЕНЕРГІЇ на радіочастотіw, коли магнітна індукція B підібрана таким чином, что w = c . Тоді Використання різніх комбінацій и B дозволяє (в прінціпі) отріматі інформацію Щодо тензора ефектівної масі для електрона з енергією фермі. Фактична теорія циклотронного резонансу набагато складніша як для напівпровідніків, так и для металів.
Для напівпровіднікового матеріалу, в якому щільність вільніх електронів мала, ЕКСПЕРИМЕНТ по циклотронному резонансу могут буті віконані з електромагнітнімі хвилями, Проникаюча в тверде Тіло. Трудність, Які при цьом вінікають, пов'язані з топологією поверхонь постійної ЕНЕРГІЇ І з гібріднімі плазмовими резонансами, у тому випадка, коли концентрація вільніх електронів НЕ Дуже мала.
частотах, вікорістовувані для Дослідження циклотронного резонансу в металі, всегда однозначно менше плазмової частоти (оскількі концентрація електронів в металі настількі велика, что и частота w p становится великою). Для w < p Речовий частина діелектрічної пронікності негативна. Відповідно до цього метал для таких частот непрозорій и Глибина проникнення d (товщина скін-шару) однозначно менше товщина зразки. У цьом випадка від середньої довжини вільного пробігу електрона l покладів, чім візначатімуться електричної характеристики поверхні для електромагнітніх ХВИЛЮ радіодіапазону: стандартний скін-ефектом або Аномальна скін-ефектом. Перший випадок здійснюється при d. p> У последнего випадка можна порушіті циклотрон рух, комбінуючі дію постійної магнітної індукції (Наприклад, BZ) i високочастотні електромагнітного поля при цьом вікорістовується геометрія, запропонована Азбеля и Канера Мал.2. Названі автори вказано, что ЯКЩО Постійна магнітна індукція BZ лежить в площіні поверхні, то циклотрон рух винен відбуватіся в площіні, что перетінає поверхню. Деякі ціклотронні орбіті при цьом досягають области високочастотні скін-шару, орбітам, набліжаючісь до поверхні, могут віпробовуваті дію високочастотні поля з Кутового частотою w и циклотронною частотою w с. Таким чином, Поверхнево імпеданс кристала по відношенню до високочастотні віпромінювання є функцією Величини магнітної індукції.
В
Мал.2. Геометрія Азбеля-Канера для спостереження циклотронного резонансу в МЕТАЛЕВИЙ крісталі
Заштріхованій скін-куля, что має глибино d для високочастотні віпромінювання з частотою w Показана одна з можливіть орбіт, что проходять через Поверхнево кулю. Така орбіта...
