них доведенням Вище Слідство. Звідсі віпліває, что робота внутрішніх сил, что діють в абсолютно твердих тілах, дорівнює нулю при будь-яких рухах. Реальні тіла НЕ є абсолютно твердими. Діючі в них сили обумовлені зв'язками, Які могут буті Дуже жорсткий, альо НЕ Нескінченно Жорсткий. Робота таких сил, взагалі Кажучи, Відмінна від нуля. Однак у міру Збільшення жорсткості робота становится все меньше и меньше и в Межі для Нескінченно Жорсткий зв'язків змінюється в нуль. p> Результати, Отримані для двох матеріальніх точок, узагальнюються на випадок довільної системи матеріальніх точок, между Якими діють центральні сили. Если Задати положення кожної матеріальної точки, то ЦІМ Визначи и положення всієї системи або ее конфігурація. Робота центральних сил не залежиться від способу (або В«шляхуВ») переходу системи з початкової конфігурації в кінцеву - вона візначається Виключно, самими конфігураціямі. [1]
. Если сили взаємодії залежався Тільки от конфігурації матеріальніх точок системи (тоб від їх координат) i робота ціх сил при переміщенні системи Із довільного початкова положення в Довільне кінцеве положення не залежиться від шляху переходу, а візначається Тільки початкова и кінцевою конфігураціямі системи, то Такі сили назіваються консервативні. Розглянуті нами Приклади показують, что сила тяжіння и ВСІ центральні сили є силами консервативні. Можна дати Інше визначення консервативних сил, еквівалентну наведення. Нехай система з положення 1 (рис. 1.4.) Перейшла в положення 2 по шляху 132. (Мі сімволічно зображуємо положення системи точкою на площіні, а шлях переходу - лінією, хочай буквально такий способ можна застосовуваті позбав для системи, что Складається Всього з однієї матеріальної точки.) При цьом буде здійснена робота. Якби система перейшла в положення 2 по шляху 142, то Досконало робота би була рівна. За визначеня консервативних сил. Так як сили залежався Тільки от конфігурації системи, то, де - робота, яка би була здійснена при переході системи з положення 2 в положення 1 по тому ж шляху, альо у зворотнього порядку, тоб Шляхом 241. Таким чином. Альо сума це робота, виконан силами, коли система повернув у Вихідне положення 1. У цьом випадка говорять про роботу по В«замкненому шляхуВ». <В
Рис. 1.4
Отже, робота консервативних сил по замкнутому шляху дорівнює нулю. Провівші це міркування у зворотню порядку, недоладно довести, что Із Перетворення в нуль роботи по будь-якому замкнутому шляху слідує незалежність Величини роботи від шляху переходу. Тому можна дати ще таке визначення консервативних сил. Консервативно назіваються сили, что залежався Тільки от конфігурації системи, и робота якіх по будь-якому замкнутому шляху дорівнює нулю. [1]
. Всі сили, Які НЕ є консервативним, назіваються Неконсервативні силами. До них відносяться, дере за все, так звані дісіпатівні сили, Наприклад сили тертим, что вінікають при ковзанні якогось тіла по поверхні Іншого. Сюди ж відносяться сили опор...
