ої системи Первинного поля - моделі зарядженої частинки.
Зазначені Фейнманом інтеграли входять в інтегральний інваріант Пуанкаре-Картана, чисельне значення якого вказав Зоммерфельд. ??
(3)
У інтегральний інваріант Пуанкаре-Картана час входить на правах координати системи, а функція Гамільтона, взята зі знаком мінус, грає роль узагальненого імпульсу. [3, с. 265]
З формул (1), (2) Фейнмана отримуємо
(4)
Очевидно схожість, якщо навіть не повний збіг, формул (3) і (4), отриманих з абсолютно різних джерел.
Ви пам'ятаєте, що криволінійний ин теграл від А уздовж петлі це те ж саме, що потік поля В крізь петлю. І що ж відбувається, коли я миттєво включаю векторний потенціал? Згідно квантово-механічному рівнянню, раптова зміна А не викликає раптової зміни y; хвильова функція поки та ж сама ... в момент появи потоку частинка отримує повний імпульс (т. е. зміна в m v ), рівний -q А . Іншими словами, якщо ви подействуете на заряд векторним потенціалом, включивши його раптово, то цей заряд негайно схопить mv-імпульс, рівний - q А . [4, с. 232-233]
У ТПП імпульсу q A стандартної квантової теорії відповідає - імпульс первинного поля. Залишаючись у рамках теорії потенціалу, Фейнман (як і Дірак) не може відмовитися від поля напруженості B. Звідси веде своє походження сингулярна нитку в монополії Дірака. У ТПП в ній немає необхідності, оскільки в ТПП діє постулат: імпульс і енергія можуть взаємно перетворюватися один в одного. Саме це позбавляє модель зарядженої частинки від сингулярності. Таким чином, явище магнітного монополя одержує зовсім нове трактування.
векторний квантовий монополь первинний поле
3. Магнітний монополь в калібрувальних теоріях
Тепер, звичайно, ніхто вже не вірить в чисту електродинаміку.
Таким чином, тепер зв'язок між монополіями і квантуванням заряду міцніше, ніж коли б то не було, хоча конкретні риси теорії сильно відрізняються від первинних концепцій. Причина існування монополів і квантування заряду одна і та ж, це - спонтанне порушення полуприем групи симетрії. [5, с. 284]
Будемо працювати в рамках калібрувальної теорії зі спонтанним порушенням симетрії. Теорії такого роду - насущний хліб сучасної фізики високих енергій. [5, с. 311]. З Коулменом полемізує Грінберг:
Теорії з непорушеною локальної калібрувальної симетрією, наприклад квантова хромодинаміка і електромагнетизм, мають красою, яка дозволяє сподіватися, що вони відіграють фундаментальну роль в описі природи. Немає краси в теоріях з порушеною калібрувальної симетрією, наприклад в теорії слабких взаємодій. Це змушує засумніватися в їх фундаментальному характері і припустити, що калібровані бозони W і Z є складовими. [6, с. 209]
Зі свого боку ми стверджуємо, що пророкування Грінбергом шостого рівня структури матерії доводить тупиковий характер розвитку КТП і зокрема ТКП. Такевластивість клонування.
Просування на n + 1 рівень не викорінить фіктивний характер попередніх n рівнів і не додасть n + 1 рівню реальності. Це все та ж теорія потенціалу та її метастази.
Чому монополі важкі? Монополі важкі, бо інтеграл для електромагнітної енергії кулонівського поля розходиться на малих відстанях. [5, с. 317].
Дисонансом до вишуканої математики калібрувальних теорій проявляється стара як світ форма і формула «електромагнітної енергії кулонівського поля», успадкована від класичної електродинаміки. Це означає, що калібрувальні поля - це найбільш успішна реалізація теорії потенціалу, але зберегла всі проблеми класичної електродинаміки.
Одне нам відомо про розвиток в часі польових конфігурацій з нетривіальним топологічним зарядом. Як би там не було, вони не можуть абсолютно розсмоктатися, вислизнувши з нашого ящика у вигляді звичайного випромінювання, масивного або безмассового. Причина цього в тому, що випромінювання не забирає топологічного заряду, і топологічний заряд зберігається. Топологія - сила! [3, с.315]. Топологія абсолютно не причетна до правильного монополії, що зрозуміло з ТПП.
Початок калібрувальної ідеології, що призвела до настільки помітним успіхам, поклала робота Янга і Міллса 1954 [7, с. 254]. Виходячи з вимоги локальної ізотопічний інваріантності, вони ввели нове поле, відповідальне за взаємодію нуклонів.
