нормаллю n в напрямі? ковзання може відбуватися у бік позитивних чи негативних значень?. Деформація, створена ковзанням в напрямку?, Буде зворотної деформації, яка створена ковзанням в напрямку - ?. Ковзання в цих двох напрямках буде кристаллографически еквівалентним, тільки якщо виконано одну з кількох умов:
а) парна вісь симетрії (подвійна, четверная) паралельна n;
б) площину симетрії паралельна площині ковзання;
в) напрямок? паралельно парній осі симетрії;
г) площину симетрії нормальна до?.
У дослідах по ковзанню монокристал досліджуваної речовини часто розтягується або стискається вздовж заданого напрямку. Сколюють на площині ковзання і його компоненту в напрямку ковзання легко знайти, міняючи осі координат тензора прикладеної напруги. Якщо сила F прикладена до кристалу з поперечним перерізом A 0, то розтягуюче напруга, паралельне F, одно?=F/A. Компонента сили F в напрямку ковзання, становить з нею кут? 0, дорівнює Fcos? 0. Якщо кут між F і нормаллю до площини ковзання дорівнює? 0, то ця сила діє на площу A 0/cos? 0 і шукана компонента сколювальні напруги? дорівнює
? =F cos? 0/(A 0/cos? 0) =? cos? 0 cos? 0.
Здатність твердих тіл до пластичного деформації з погляду Беккера може бути пояснена лише при обліку теплового руху частинок твердого тіла.
Беккер розрізняє два типи пластичності: «аморфний» тип і «кристалічний». Він зазначає, що за першу різновид пластичності, наблюДаємо у аморфних тіл, відповідальні переміщення окремих атомів або молекул - обмін їх місцями. Для здійснення обміну місцями пересідають атоми повинні придбати додаткову енергію, необхідну для подолання потенційного бар'єру, що розділяє два сусідні положення рівноваги. Ця додаткова енергія може бути отримана за рахунок випадкових флуктуацій, супроводжуючих тепловий рух частинок.
Поведінка аморфного тіла під дією зовнішньої сили Беккер описує за допомогою релаксаційного рівняння Максвелла:
(1.2)
де?- Сколюють, s - деформація,?- Час релаксації, G - модуль зсуву. Перший член правої частини рівняння характеризує пружну частина деформації, другий член - релаксацію напруги. При постійному значенні? швидкість течії визначиться співвідношенням
(1.3)
Вона пропорційна, таким чином, величиною діючої сили. Беккер відзначає, що в цьому випадку матеріалу може бути приписана певна в'язкість в звичайному розумінні цього слова. Коефіцієнт в'язкості? згідно рівняння (1.3) буде дорівнювати
(1.4)
«Аморфна» пластичність Беккера являє собою, отже, не що інше, як звичайне в'язке тертя.
Беккер відзначає, що, хоча явище обміну місцями окремих атомів має місце також і в кристалічних тілах, що не воно, однак, визначає пластичні властивості цих тіл.
За «кристалічну» пластичність Беккер вважає відповідальним також спонтанні флуктуації енергії, супроводжуючі теплові коливання частинок кристалічної решітки. У відмінності від випадку «аморфної», пластичність кристалічних тіл згідно Беккеру визначається флуктуаційними явищами, які охоплюють вже не окремі атоми, а цілі ділянки кристала, які містять достатню велике число атомів і розташовані в області площин ковзання.
Беккер вважає, що в ідеально правильної кристалічній решітці при температурі абсолютного нуля ковзання в деякому певному кристалографічному напрямку не може мати місця до тих пір, поки компонента прикладеного з поза зусилля, узята в цьому напрямку, не досягне величини теоретичного межі пружності? 0. У тому випадку, коли напруга? 0 досягнуто, ковзання стає можливим. Однак, на думку Беккера воно неминуче повинно при цьому призвести до повного поділу матеріалу вздовж площини ковзання: «при температурі абсолютного нуля ми не можемо уявити собі повільного ковзання уздовж даній площині, не супроводжується розривом».
При температурах, відмінних від нуля, ковзання в даній кристалічної площині стає можливим також і при значеннях зовнішнього зусилля, що лежать значно нижче теоретичної величини межі пружності? 0.
Імовірність P виникнення стану, що характеризується деякою надлишковою енергією? U, визначається співвідношенням:
, (1.5)
де до - постійна Больцмана.
Додаткова енергія? U, необхідна для початку ковзання, може бути записана як:
, (1.6)
де? 0 - теоретична межа пружності,? 0 - компонента зовнішніх сил, що діє в площині ковзання і взята в напрямку ковзання, V - об'єм, охоплений флуктуацией, G - модуль зсуву.
Звідси
. (1.7)
К...
