ть центральними, завдяки чому не зможуть виникати стану, які є суперпозицією станів з різними. Тому введення o6менних сил, координатна частина яких володіє центральної симетрією, не може привести до асиметрії поля ядерних сил і, зокрема, пояснити виникнення електричного квадрупольного моменту у дейтрона; для описи останнього слід ввести ще тензорний потенціал.
Самі по собі тензорні сили не призводять до насиченню, в той час як його можуть пояснити сили майорану і Гейзенберга; тому тензорні сили зазвичай комбінуються з операторами обмінних сил).
Зупинимося тепер на розгляді властивостей різних об-сних сил. Розглянемо спочатку сили майорану, яким відповідає оператор Pм. Дія Pм на функцію (r, s1, s2) на (-r, s1, s2 ) еквівалентно зміні знака компонент радіуса-вектора r , з'єднує частинки, тобто еквівалентно заміні (r, s1, s2) на ( -R, s1, s2 ). Оскільки V ( r ) залежить тільки від абсолютної величини r (поле володіє центральною симетрією), можна, використовуючи властивість парності хвильової функції, вважати, що . B такому випадку рівняння (4.14) має вигляд:
В
З рівняння (4.17) випливає, що для парних значень опе-ратор потенційної енергії нічим не відрізняється від оператора потенційної енергії В«ЗвичайнихВ» сил - сил Вігнера. Цей висновок має велике значення для теорії співудару двох нуклонів, так як при зіткненні повільно рухаються часток, коли спостерігається практично тільки s-розсіювання, неможливо визначити, чи є ядерні сили обмінними - силами майорану або ж В«ЗвичайнимиВ» - силами Вігнера. Отримати відомості про характер ядерних сил можна, лише якщо спостерігається не тільки s -, а й р-розсіяння. У разі сил майорану при р-розсіянні (= +1) потенціал взаємодії змінює знак, т. е. замість тяжіння, що спостерігається при s-розсіянні, при р-розсіянні буде мати місце відштовхування. Це означає, що знак фазового зсуву, що описує р-розсіяння, протилежний знаку відповідному s-розсіювання. Знаки ж фаз і можуть бути визначені з експериментів з розсіювання. p> При розсіянні нейтронів, енергія яких вбирається декількох МеВ, практично спостерігається тільки s-розсіювання, що не що дозволяє встановити обмінного характеру ядерних сил. Тому необхідно досліджувати
розсіювання більш високих порядків, що спостерігається тільки при
високих енергіях частинок. p> У разі сил Бартлетта, якщо допустити, що хвильова функція може бути представлена ​​у вигляді добутку двох функцій, одна з яких залежить від просторових координат нуклонів r = r + r , а інша - Від спінових змінних, очевидно; Pb діятиме тільки на спінову функцію. Остання, як відомо, симетрична щодо перестановки спінових змінних, якщо спін ​​s системи, складається з нейтрона і протона, дорівнює одиниці, і антисиметрична, якщо s = 0.
Тому рівняння Шредінгера у випадку наявності сил Бартлетта може бути представлено у вигляді
В
і відрізняється від рівняння з В«звичайнимВ» потенціалом тим, що потенціал має різний знак при s = 0 і при s = l. З дослідів з розсіювання нейтронів протонами відомо, що в три-тину і в синглетному станах системи нейтрон - протон спостерігається розсіяння, яке може бути пояснено силами тяжіння, хоча величина цих сил (глибина потенційної ями) виявляється різною. Ця обставина поряд з тим, сили Бартлетта, не призводять до насичення, дозволяє стверджувати, що ядерні сили не можуть бути тільки силами Бартлетта. p> Після зауважень, зроблених щодо сил Майорану і Бартлетта, ми можемо відразу записати рівняння Шредінгера для сил Гейзенберга:
В
Звідси видно, що знак потенціалу залежить від того, чи є l + s парних або непарних числом. Зокрема, при s-розсіянні нейтронів протонами (= 0) знак (- l) i + s +1 V (r) повинен бути різним у тріплетном і синглетному станах. Це також свідчить, що ядерні сили не можуть бути тільки силами Гейзенберга.
Різна взаємодія в тріплетном і синглетному станах системи протон - нейтрон може бути пояснено, якщо, наприклад, припустити, що обмінні сили представляють собою В«сумішВ» сил Гейзенберга і майоран. У такому випадку оператор потенційної енергії буде мати вигляд
В
де g - деякий параметр, який слід вибрати так, щоб виходило необхідне для пояснення розсіювання взаємодія в тріплетном і синглетному станах. При використанні моделі прямокутної ями її глибина виявляється ~ 20 МеВ для тріплетногро стану і ~ 11,5 МеВ для синглетного. Легко переконатися, що для отримання такої глибини слід покласти g 0,25. Отже, для пояснення розсіювання можна допустити, що обмінні сили на 25% є силами Гейзенберга і на 75 '%-силами майорану. p> Однак останнє зауваження не означає, що комбінація сил Гейзенберга і майорану є єдино можливою. У Зокрема, можна було б отримати відпо...
