підтвердили правильність цього пояснення. p> Паралельний пучок електронів (рис. 2) певної швидкості, одержуваний за допомогою В«електронної гарматиВ» А, Прямував на кристал В; відбиті електрони уловлювалися колектором С, сполученим з гальванометром. Колектор міг встановлюватися під будь-яким кутом відносно падаючого пучка, залишаючись, весь час одній площині. Вимірюючи силу струму колектора при різних положеннях його, можна було судити про інтенсивність відображення в різних напрямках. Результат представлявся у вигляді полярної діаграми, зразок якої наведено на рис. 3. br/>В
Рис. 2 схема дослідів Девісона Рис. 3. Полярна діаграма інтенсивності і Гермера відбиття електронів від монокристала нікелю
На радіусах-векторах, проведених під різними кутами, відкладалися відрізки, пропорційні інтенсивності відображення під відповідними кутами. Виявилося, що якщо помістити в У монокристал нікелю, то при відображенні спостерігається різко виражений селективний максимум, що показує, що електрони відображаються, слідуючи оптичному закону: В«кут падіння дорівнює куту відбиттяВ». Той же досвід, повторений з напівкристалічного платівкою нікелю, що з безлічі хаотично розташованих кристаликів, що не виявив ніякої селективності. p> Досвід з правильним відображенням електронів від монокристала насправді являє точну аналогію інтерференційного відображення рентгенівських променів від кристала, але методом Брегга (або інтерференційного відображення монохроматичного світла від тонкої пластинки). Як відомо, рентгенівські промені випробовують відбиття від кристала тільки в тому випадку, якщо їх довжина хвилі і кут ковзання задовольняють формулою Вульфа-Брегга:
(18)
Цю формулу можна використовувати для виявлення інтерференції двояким чином. По-перше, можна направити на кристал промені певної довжини хвилі і, повертаючи кристал, переконатися, що відображення відбуваються тільки при певних кутах ..., що відповідають значенням n = 1, 2, ... у формулі Вульфа - Брегга. Таким чином, виходять спектри першого, другого і т. д. порядків. По-друге, можна зберігати один і той же кут ковзання і безперервно змінювати довжину хвилі. При цьому відображення повинні виходити тільки в тих випадках, коли
, (19)
тобто для довжин хвиль; і т. д.
У разі рентгенівських променів користуються першим способом, у разі електронів - другим, тому що потоки електронів зазвичай мають певну швидкість (тобто їм відповідає певна довжина хвилі) і міняти цю швидкість незмірно простіше (змінюючи прискорює потенціал), ніж повертати кристал у вакуумі. p> Комбінуючи формули (16) і (19), отримуємо, або
(20)
Таким чином, якщо при розташуванні, зображеному на рис. 2, поступово змінювати прискорює потенціал V і щоразу вимірювати силу струму колектора (тобто інтенсивність відбиття), то, відкладаючи потім по осі абсцис а по осі ординат-інтенсивність відбиття, ми повинні отримати криву ...
