дії потенційного поля, що має жолобкова вигляд:? не залежить від?.
Зауважимо, що при заміні кінетичного доданка в на вираження, що обмежує знизу, яке не містить інтегрування за? і включає тільки інтеграли по? (Наприклад, для маємо, згідно теоремі порівняння [18, 19],)), інтегральне та інтегро-диференціальне рівняння Ейлера, що замінюють (37), (38), будуть рівняннями з виродженими ядрами. Це спрощує їх рішення і відшукання достатньої умови стійкості (при зводиться для жолобковою моди до (1), див [24, 26]). p align="center"> Висновок
Для кінетичного доданка в функціоналі Крускала-Оберман потенційної енергії МГД-обурення отримано вираз у формі подвійного інтеграла по поздовжній координаті (32). Мінімізація за двома компонентами зміщення при нормуванні (33) приводить до системи рівнянь Ейлера, що складається з одного інтегро-диференціального і одного інтегрального рівнянь (37), (38). Вид ядер в інтегральних доданків визначається функцією розподілу частинок за пітч-кутку, формули (24) - (31). Умовою МГД-стійкості служить відсутність негативних власних значень у цієї системи. p align="center"> Список літератури
1. Tuszewskii M. // Nucl. Fusion. 1988. V.28. P. 2033.
. Кадомцев Б.Б. // Фізика плазми і проблема керованих термоядерних реакцій/За ред. М.А. Леонтовича. М.: Изд. АН СРСР, 1958.Т. IV. С.353.
3. Ohkawa T., Kerst D. W . // Phys. Rev. Lett. 1961. V.7. P.41.
. Фюрт Г.// Фізика високотемпературної плазми/За ред. М.С. Рабиновича. М.: Мир, 1972. С.172.
. Морозов А.І., Савельєв В.В. // Успіхи фіз. наук. 1998. Т.168. С.1153.
. Дімов Г.І. // Успіхи фіз. наук. 2005. Т.175. С.1185.
. Lane B., Post R. S., Kesner J . // Nucl. Fusion. 1987. V.27. P.227.
. Пастухов В.П., Соколов А.Ю. // Фізика плазми. 1991. Т.17. С.1043.
. Рютова Д.Д., Ступаков Г.В. // Листи до: рис. 1985. Т.42. С.29.
. Casey J. A., Lane B. G., Irby J. H. et al . // Phys. Fluids. 1988. V.31. P. 2009.
. Yasaka Y., Takano N., Takeno H . // Transactions of Fusion Technology. 2001. V.39. P.350.
