м збігаються відповідно з реальною і уявною частинами комплексного вектора
(2.9)
Праве (ліве) направлення звернення відповідає умові антипаралельності (паралельності) вектора вектору хвильової нормалі n. Звідси випливають умови:
(2.10)
Заміна на змінює напрямок обертання на протилежне З (2.9), (2.10) випливає, Що множення E на довільний комплексний скаляр ? змінює лише розміри еліпса в | ? | разів, але не змінює форми , положення еліпса і направлення звернення до нього.
Отримані співвідношення можна застосовувати не тільки до вектора електричного (або магнітного) поля плоскої хвилі, але і взагалі до будь-якого постійного комплексного вектору А. Зокрема, множення на множник призведе останній до В«канонічногоВ» вигляду, який характеризується Ортогональним і уявною частин. У зв'язку з цим доцільно ввести такі визначення. Комплексний вектор А будемо називати лінійним, якщо , і нелінійним, якщо . Нелінійний вектор А назвемо круговим (циклічним), якщо А 2 = 0, і еліптичних, А 2 0. За допомогою цих понять, наприклад, однорідну плоску хвилю можна визначити як хвилю з лінійним вектором рефракції .
Розглянемо питання про поляризацію неоднорідних хвиль. З (1.6) випливає
. (2.11)
Умова збіги площин Є. і М має вигляд H [ЇЇ *] = 0 (або Е [НН *] = 0). За допомогою (1.6) це умова можна написати у вигляді
. (2.12)
У разі однорідних хвиль mE * = 0, отже, умова (2.12) виконується, тобто площині E і Н завжди збігаються.
Ці властивості, загальновідомі для однорідних висотою, не мають місця для неоднорідних хвиль, оскільки тепер і в загальному випадку . Невиконання умови (2.12) означає, що в неоднорідних хвилях криві, описувані E і Н, не тільки не збігаються, а й лежать у різних площинах. Тому звичайне розуміння поляризації як деякого властивості електромагнітної хвилі в цілому для неоднорідних хвиль застосовується. Єдиним винятком є ​​випадок кругової поляризації. Дійсно, зводячи в квадрат (1.5) чи (1.6), отримаємо:
