ділу частот, тобто коливальний спектр полімеру. Найпростіше визначити внесок в теплоємність характеристичних коливань, для яких можна використовувати функцію Ейнштейна. [19]
Якщо усереднена характеристична частота даного коливання даного радикала дорівнює пекло, то «спектр» такого коливання має вигляд
(6)
Молярна теплоємність - це теплоємність одного моля <# «justify"> Зв'язок з питомою теплоємністю:
С=M? с (7)
де с - питома теплоємність <# «justify"> 2. Експериментальні методи дослідження тепловодному і температуропровідності
Полімери є поганими провідниками тепла, тобто мають низьку теплопровідність і температуропровідність. Експериментальні методи визначення теплопровідності полімерів можуть бути розділені на дві групи [22]. До першої групи відносяться методи, засновані на закономірностях стаціонарного, а до другої: - нестаціонарного теплового потоку.
Температуропровідність безпосередньо може бути визначена лише в нестаціонарних теплових режимах. Хоча теплопровідність і температуропровідність пов'язані простим співвідношенням, методи їх вимірювання принципово різняться. Для визначення теплопровідності необхідно одержати абсолютну або порівняльне значення теплового потоку, у той час як для визначення температуропровідності досить одних лише температурних вимірів.
Теоретичною основою експериментальних методів є рівняння теплопровідності, що зв'язує часові та просторові зміни температури під дією теплового потоку. У загальному випадку за відсутності внутрішніх джерел тепла це рівняння має вигляд [23-25]
(8)
де з Р - питома теплоємність; р-щільність; Т - температура; t-(Час; X - коефіцієнт теплопровідності.
2.1 Стаціонарні методи
У приладах, робота яких заснована на стаціонарних методах [26-27], розподіл температури в зразку не залежить від часу. Рішення рівняння для тел простої геометричної форми, в яких температурне поле одновимірно, з урахуванням закону Фур'є приводить до рівняння [28, 29]
(9)
де Q-кількість тепла, що проходить в одиницю часу від з термічної поверхні з температурою Т до ізотермічної поверхні з температурою Т 2 Кф-коефіцієнт форми зразка.
Експериментально До визначається для відомої геометрії зразка на підставі вимірювання теплового потоку Q і різниці температур Т 1-Т 2. Рівняння передбачає незалежність% від температури, і це змушує обмежувати величини градієнтів температур у зразку декількома градусами. [30]
Основні труднощі при використанні приладів, робота яких заснована на стаціонарних методах, пов'язані із створенням рівномірного одномірного теплового потоку: повинні бути усунені витоки тепла і забезпечений ідеальний контакт зразка з іншими елементами приладу.
Головним недоліком стаціонарних методів є тривалість встановлення необхідного теплового режиму при кожній заданій температурі. Це практично виключає можливість застосування стаціонарних мето?? Ів для дослідження полімерів при підвищених температурах, коли тривала підготовка до виміру може супроводжуватися окисними і деструкционная процесами. Однак стаціонарні методи є найбільш точними і дозволяють...
