ок вектора електричного зміщення збігається з вектором Е. Графічне зображення електричного поля можна побудувати за допомогою ліній електричної індукції за тими ж правилами, що і для ліній напруженості. [2, с. 286].
. Діелектрична сприйнятливість
Діелектрична сприйнятливість - коефіцієнт пропорційності? між поляризацією Р середовища (дипольний момент одиниці об'єму) і напруженістю Е зовнішнього електричного поля: Р =? Є.
Діелектрична сприйнятливість, коефіцієнт пропорційності c між поляризацією діелектрика P і напруженістю E зовнішнього електричного поля.
У діелектрику, вміщеному в зовнішнє електричне поле, спостерігається процес поляризації: діелектрик набуває певного макроскопічний дипольний момент. Для більшості діелектриків в слабких електричних полях вектор поляризації пропорційний напруженості зовнішнього електричного поля, і цей зв'язок виражається співвідношенням:
Р=ceоE,
де c - коефіцієнт пропорційності, який і називають діелектричної сприйнятливістю; Eо - електрична постійна, Eо=8,854.10-12 Ф / м.
В ізотропних діелектриках напрями векторів Р і E збігаються, діелектрична проникність e і діелектрична сприйнятливість c Скалярним. Щоб на досвіді визначити ці величини для ізотропного діелектрика, досить виміряти ємність або заряд конденсатора з діелектриком і без нього і за відомою формулою ємності плоского конденсатора обчислити єдине значення шуканої величини.
Полярізуємость полярних діелектриків обумовлена ??всіма механізмами поляризації: електронної, іонної, дипольної. Зазвичай рідко буває, щоб все частки поляризуемости були однаково великі. Наприклад, в іонних кристалах дипольная частина взагалі відсутня. Експериментально внесок кожної частки можна знайти, вимірюючи діелектричні проникності при різних частотах електромагнітної хвилі. При малих частотах внесок дають всі складові. При підвищенні частоти першим зникне внесок орієнтаційної частини, молекули не встигатимуть повертатися, слідуючи швидко изменяющемуся електричному полю хвилі. Перехід до нового режиму здійснюється звичайно при частотах діапазону радіочастот. При подальшому зростанні частоти зникне внесок іонної частини: іони більш інерційні, ніж електрони. У діапазоні оптичних частот домінує електронна частка поляризації. При переході до ще більш високих частотах навіть електронні хмари не встигатимуть слідувати за змінами електричного поля і полярізуємость діелектрика зникне.
Для анізотропних середовищ діелектрична сприйнятливість є тензорної характеристикою, тому напрямки Р і E в загальному випадку виявляються різними: вони не збігаються ні за модулем, ні за напрямком. Поле E, спрямоване, наприклад, вздовж якої-небудь з осей координат, створить в кристалі електричне зміщення, що має компоненти в загальному випадку по всіх трьох осях координат. У сильних електричних полях порушується лінійна залежність між поляризованность і напруженістю поля, спостерігаються нелінійні ефекти. [3, с. 66-67].
Висновок
Дослідження даного реферату допомогли розібратися в наступних питаннях.
Вектор електричної індукції, по суті, поставшиляє собою суму двох різних фізичних величин: напруженості поля і поляризації одиниці ...
