и освітленості у площіні OXfYf, колі щабель просторової когерентності = 1, в) результати розрахунку інтенсівності уздовж осі OXf; г) Результати розрахунку інтенсівності уздовж осі OZf; д) результати розрахунку інтенсівності уздовж осі OYf.
Період інтерференційної картини:
В
Інтенсивність перерозподілу:
,
де - різниця фаз;
,
де - довжина хвилі у вакуумі;
- оптична різниця ходу двох пучків.
При рівності інтенсивностей двох формують пучків I2 = I3, розподіл інтенсивностей у інтерференційної картині:
В
Сигнал у максимумі виходить в 4-е рази більше інтенсивності випромінювання пучка:
В
Амплітуда розподілу інтенсивності випромінювання носить хвильовий характер. Найбільше значення інтенсивності в інтерференційної картині відбувається при:
В
Максимум має місце у випадку, коли n = 1,2,3 ... - в цьому випадку відзначаються максимуми інтерференційної картини:
В
Мінімальне значення інтенсивності в інтерференційної картині виходить, коли:
В
в цьому випадку відзначаються мінімуми інтерференційної картини:
В
При перетині двох пучків в зоні вимірювання утворюється інтерференційна картина (інтерференційне поле) рис.2.3.
В
Рис. 2.3 Формування зони виміру. p> Розподіл інтенсивності в лазерному пучку являє собою розподіл Гауса - у центрі пучка максимум.
Розміри еліпсоїда визначаються з співвідношень:
В
де - радіус перетяжки пучків у фокусі.
В
Рис. 2.4.Размери еліпсоїда (зони виміру)
В
Рис. 2.6. Умова отримання градуювальної характеристики. ? - Кут між лазерними пучками; S - відстань між пучками в площині прийому (розрахунку). br/>
Дифракція Фраунгофера
В
Виділювана площа розрахунку
В
Рис. 2.7. Виділювана площа розрахунку
Дифракція розглядає процеси відхилення напрямку поширення світла від прямолінійного при зустрічі з деякими перешкодами або при відбитті від них. У разі дифракції Фраунгофера розглядається падіння на перешкоду плоскої хвилі (нескінченно віддалений джерело світла) і мається на увазі, що зона спостереження віддалена від перешкоди на досить велику відстань (знаходиться на нескінченності). Коротко кажучи, це дифракція в паралельних променях .
Розраховуємо інтенсивність розподілу в області обмеженою прямокутником (просторовим фільтром) (рис. 2.8.).
В
Рис. 2.8. Просторове дифракційне розподілення
Нехай на початку системи координат Ox1y1z1 знаходиться сферична непрозора частинка з діаметром D на багато більшим довжини х...
