лю.
Тангенс кута заломлення визначається виразом:
. (1.44)
Відповідно з умовою (1.42) другим доданком у знаменнику під коренем можна знехтувати зважаючи на його малість у порівнянні з одиницею. В результаті отримуємо:
(1.45)
З нерівності (1.45) випливає, що кут заломлення при будь-якому значенні кута падіння? малий і заломлена хвиля поширюється в напрямку, близькому до напрямку нормалі до граничної поверхні.
Особливий інтерес представляє випадок, коли перша середа ідеальний діелектрик, а друга - реальний провідник.
Хвильовий число в реальному провіднику визначається виразом:
(1.46)
де тангенс кута діелектричних втрат.
Тоді тангенс кута заломлення буде визначатися наступним виразом:
(1.47)
Так як питома провідність реальних провідників має порядок: См/м, то, у всьому діапазоні радіотехнічних частотах.
Коефіцієнт відображення на межі розділу ідеального діелектрика і реального провідника визначається виразом:
(1.48)
В
де
В
Тоді:
(1.49)
Це означає, що амплітуда відбитої хвилі дорівнює амплітуді падаючої хвилі. При цьому фаза відбитої хвилі з нормальною поляризацією набуває при відображенні додатковий фазовий зсув, рівний 180 градусам. p> Велике практичне значення має завдання визначення поля в присутності металевих тіл з кінцевою провідністю. Суворе рішення цього завдання навіть при відносно простої конфігурації металевих тіл математично важко. Це рішення можна спростити введенням наближених граничних умов Леонтовича. На відміну від звичайних граничних умов, що пов'язують значення складових поля на межі розділу в різних середовищах, граничні умови Леонтовича висловлюють зв'язок між дотичними до провідної поверхні складових векторів в одному середовищі. p> Між векторами поля в другій середовищі виконується співвідношення:
(1.50)
де - одиничний вектор нормалі до межі розділу, спрямований у бік першої менш щільного середовища.
На межі розділу середовищ дотичні складові векторів поля повинні бути неперервні:
(1.51)
У другій середовищі, тобто в провіднику, існує поверхнева хвиля, отже, вектори і паралельні межі розділу середовищ. Тому на граничної поверхні:,, а згідно граничним умовам (1.51):
. (1.52)
Підставивши рівності (1.52) у рівняння (1.50), отримаємо співвідношення:
, (1.53)
яке називається наближеним граничним умовою Леонтовича.
З цього співвідношення випливає, що на поверхні реального провідника дотична складова напруженості електричного поля відмінна від нуля.
мала, проте, визначає нормальну до поверхні провідника компоненту вектора Пойнтінга, тобто минає в метал потік енергії. Зазвичай дотичну складову враховують у тих випадках, коли необхідно визначити втрати в пров...
