ією завжди відбивається від межі розділу середовищ. p> Хвилі з круговою і еліптичною поляризацією, які можна представити у вигляді суперпозиції двох лінійно поляризованих хвиль з нормальною і паралельної поляризацією, будуть відображатися при будь-яких кутах падіння на кордон розділу середовищ. Однак співвідношення між амплітудами нормально і паралельно поляризованих складових в відбитої і заломленої хвилях будуть іншим, ніж у падаючої хвилі. Відбита хвиля буде лінійно поляризованої, а заломлена - еліптично поляризованої. p> Розглянемо падаючу хвилю з паралельною поляризацією.
Коефіцієнт відображення дорівнюватиме нулю: у разі, якщо дорівнює нулю чисельник у формулі (1.35):
(1.37)
Вирішивши рівняння (1.37), отримаємо:
(1.38)
Таким чином, падаюча хвиля з паралельною поляризацією без відображення проходить через межу розділу, якщо кут падіння хвилі визначається виразом (1.38). Цей кут називається кут Брюстера. p> Визначимо, при яких умовах буде відбувається повне відображення падаючої хвилі від кордону розділу двох ідеальних діелектриків. Розглянемо випадок, коли падаюча хвиля поширюється в більш щільному середовищі, тобто . p> Відомо, що кут заломлення визначається із закону Снеллиуса:
(1.39)
Так як:, то з виразу (1.38) випливає, що:.
При деякому значенні кута падіння хвилі на межу розділу середовищ отримуємо:
(1.40)
З рівності (1.40) видно, що: і заломлена хвиля ковзає вздовж кордону розділу середовищ.
Кут падіння хвилі на межу розділу середовищ, що визначається рівнянням (1.40), називається критичним кутом:
(1.41)
Якщо кут падіння хвилі на межу розділу середовищ більше критичного:, то. Амплітуда відбитої хвилі, незалежно від виду поляризації, дорівнює по амплітуді падаючої хвилі, тобто відбувається повне відображення падаючої хвилі.
Залишається з'ясувати, чи проникає електромагнітне поле в другу середу. Аналіз рівняння заломленої хвилі (1.26) показує, що заломлена хвиля являє собою плоску неоднорідну хвилю, що поширюється в другій середовищі вздовж межі розділу. Чим більше розходження проникності середовищ, тим швидше зменшується поле в другій середовищі при видаленні від кордону розділу. Поле практично існує в досить тонкому шарі біля кордону розділу середовищ. Подібна хвиля називається поверхневою. br/>
1.4 Віддзеркалення і заломлення на межі розділу з провідником
Нехай друга середа має значну оптичну щільність в порівнянні з першою середовищем:
(1.42)
Так як:, то умова (1.42) має місце в тому випадку, якщо:
і.
Так як:, то умова (1.42) виконується, як у випадку:, так і у випадку:. (1.43)
Умова (1.43) виконується тоді, коли гранична поверхню поділяє реальний діелектрик і реальний провідник.
Розглянемо переломлену хви...
