тових систем є ансамблеві вимірювання. Суть полягає в приготуванні і вимірі великого числа часток, що знаходяться в схожих квантових станів. Оскільки точність вимірювання безпосередньо залежить від кількості приготованих частинок, існує можливість проведення надточних експериментів у квантовій механіці. p align="justify">
4. Парадокси квантової теорії
.1 Парадокс ЕПР
У 1935 р. Ейнштейн, Подільський і Розен запропонували уявний експеримент, з якого, на їх думку, слід було, що для опису фізичних об'єктів хвильової функції недостатньо. Тим самим, стверджувалося, що квантова механіка неповна. Ейнштейн, Подільський і Розен розглянули систему двох корельованих частинок, тобто таких частинок, властивості яких пов'язані, не будучи точно заданими. Наприклад, частинки А і Б народжуються в одній точці, а потім розлітаються в різні сторони. У момент народження у жодної з них не задані координата і імпульс, але в силу закону збереження імпульсу сума їх імпульсів, як і сума їхніх координат, завжди дорівнює нулю. Тепер, якщо ми проведемо вимір над часткою А, наприклад, виміряємо її координату, то її хвильова функція "схлопнется" у відповідній точці. Але в той же час "схлопнется" і хвильова функція частинки Б, оскільки її координата після такого виміру теж стане відомою точно. Якщо хвильова функція повністю характеризує частку, то значить, з часткою Б дійсно щось відбудеться, але ж вимір проводилося над часткою А, яка могла бути в цей момент дуже далеко від частки Б. А якщо зміниться тільки хвилева функція частинки Б, а сама частинка залишиться точно такою ж, значить, хвильова функція - погана характеристика квантової частинки. У цьому і полягає парадокс Ейнштейна-Подольського-Розена або, скорочено, парадокс ЕПР. p align="justify"> Дозвіл парадоксу полягає в наступному. У дійсності, міркування, запропоноване Ейнштейном, Подільським та Розеном, анітрохи не спростовує квантову механіку і навіть концепцію хвильової функції. Справа в тому, що, як стало ясно вже після виходу статті ЕПР, корельовані частинки характеризуються лише однією спільною хвильової функцією; кожної ж з двох частинок певну хвильову функцію приписати не можна. Тому в момент вимірювання над однією часткою дійсно змінюється як загальна хвильова функція обох частинок, так і відповідний квантовий об'єкт - дві корельовані частинки. p align="justify"> Парадокс ЕПР мав велике значення для розвитку квантової теорії. Перш за все, він стимулював розвиток ряду нових понять і викликав інтерес до корельованим станам квантових частинок. Коли такі стани були виявлені експериментально для фотонів, почався бурхливий розвиток нової галузі у фізиці - квантової оптики. Крім того, експерименти з корельованими парами квантових частинок (їх також називають ЕПР-парами) дозволили перевірити, чи дійсно розподіл усіх поведінка характерна для окремої квантової частинки або це властивість сукупності частинок. br/> ...
