них кополімерах відбувається швидше, ніж у випадково-блокових.
Теоретичне опис амфіфільних сополімерів у глобулярного стані за наявності малої кількості гідрофільних ланок було представлено в роботі Є.М. Говорун з співавторами. p align="justify"> Розглядається глобулярні стан белковоподобних, регулярних і випадкових сополімерів у наближенні самоузгодженого поля. Також розглядаються НР-Н сополімери, що складаються з одного довгого і багатьох коротких гідрофобних блоків. Теоретично досліджується стабільність і термодинамічні характеристики глобул, утворених сополімерами з різними розподілами ланок P і H по ланцюгу. p align="justify"> Теоретична модель сополимера наступна: розглядається щільна глобула, утворена полімером довжиною N c об'ємом мономерного ланки v, f 0 - концентрація в центрі (така ж, як для гомополімеру з ланок H в поганому розчиннику); передбачається, що це відомий параметр, що залежить тільки від температури. Ядро глобул складається з H-блоків, галявина - з невеликої кількості P-ланок, яким енергетично вигідно розташовуватися на поверхні. Конформаційна статистика H-блоків всередині глобули гауссова. Радіус глобули R визначається з виразу: R 3 = 3N n /4 pf 0 .
Нехай e > 0 - програш вільної енергії з-за кожного P-Н контакту. Вільна енергія для глобули з H-ланок і узлісся з P-ланок представляється як F = F H + < span align = "justify"> D F, де F H - вільна енергія гомополімерной глобули, D F - внесок за рахунок полярних ланок. Цей внесок складається з:
- конформаційної енергії H-блоків, (втрата ентропії за рахунок того, що кінці H-блоків знаходяться на поверхні глобули), F conf ;
- енергії ідеального газу P-ланок на поверхні, F ig ;
енергії взаємодії P і H ланок, F int. .
, (2.8) де r ( r ) - одномірне розподілення P-ланок по радіусу, p (k) - розподіл H-бло...
