ків по довжинах.
Передбачається, що поверхнева концентрація H-ланка не обурена присутністю P-ланок f H (r) В»f ( r ) (така ж, як для гомополімерной глобули). Це вірно, коли концентрація P-ланок на поверхні мала. Мінімізуючи D F по r ( r ) знаходимо
, (2.9)
і, підставляючи знайдене розподілення у вільну енергію, запишемо
, (2.10)
де G (k, R) - функція Гріна для блоку довжини k з закріпленими кінцями на поверхні сфери радіуса R. Все це вірно для великих глобул, коли товщина узлісся з P-ланок багато менше розміру глобули (D << R), (для таких глобул можна застосовувати результати, отримані для гомополімеру). D F визначається двома останніми членами рівняння (2.8), D F = D F block + D F end . D F block відображає характер розподілу мономірних ланок різних типів.
Вільна енергія для гомополімерами глобули, що складається з гідрофобних ланок, описується наступною формулою:
, (2.11)
де F H Вў = < span align = "justify"> s Н S пов - поверхнева енергія; f ( f 0 ) - енергія взаємодії H-ланок в ядрі глобули; s Н - поверхневий натяг, що виникає за рахунок неоднорідності концентрації. Енергія F H Вў пропорційна площі поверхні F H Вў ~
