ставлені результати досліджень плівок чистого Co, отриманих як методом PVD: імпульсно-плазмовим випаровуванням [8], магнетронним розпиленням [9], так і методом CVD [1,2].
В роботі [8] досліджені магнітні та електричні властивості, а також їх температурні залежності для Co, отриманих в умовах високих швидкостей конденсації (105 - 106?/с). Послідовний відпал виявив кілька нерівноважних станів кобальту при переході від вихідної метастабільною структури до звичайної ГПУ-структурі. Питомий електричний опір з ростом температури відпалу від 300 до 650 К падає на порядок і наближається до значення, характерному для плівок полікристалічного кобальту. Намагніченість плівок Co має екстремальну залежність від температури підкладки. Показано, що намагніченість і коерцитивної сила зростають стрибком після проведення відпалу.
В роботі [9] показано, що збільшення швидкості нанесення плівок Co в процесі магнетронного розпилення призводить до зростання коерцитивної сили та зменшення параметра прямокутності петлі гістерезису. Крім того, із зростанням швидкості осадження збільшується середній розмір зерна плівок Co і змінюється рельєф поверхні: він стає більш неоднорідним.
В роботі [2] показані закономірності формування структури плівок Co, одержуваних методом CVD, при варіюванні часу осадження. Зокрема, зі збільшенням часу осадження спостерігається зростання середнього розміру зерна плівок. Крім того, досліджено залежності магнітних характеристик від часу осадження. Виявлено, що коерцитивної сила і намагніченість (як залишкова, так і насичення) зростають зі збільшенням тривалості процесу осадження плівок Co. Також показано, що магнітні характеристики істотно змінюються в залежності від орієнтації прикладеного зовнішнього магнітного поля.
В роботі [1] досліджено вплив температури осадження на морфологію поверхні плівок Co, отриманих методом CVD. Показано, що зі збільшенням температури осадження від 110 до 300 оС зростає шорсткість поверхні плівок. Крім того, зростання шорсткості спостерігається і з збільшенням часу їх осадження. Крім цього, виявлені закономірності зміни магнітних характеристик в залежності від температури осадження плівок. Показано, що коерцитивної сила зменшується з зростанням температури осадження. Залишкова намагніченість і намагніченість насичення також змінюються при варіюванні температури осадження плівок Co, але їх зміна має складний екстремальний характер: відношення залишкової намагніченості до намагніченості насичення з ростом температури осадження спочатку збільшується і досягає максимуму, а потім знижується.
1.3 Вплив умов осадження на структуру та магнітні властивості плівок системи Co-Pt
Плівки системи Co-Pt представляють величезний інтерес для досліджень завдяки наявності в них перпендикулярної анізотропії, т. е. можливості виникнення в них осі легкого намагнічування, спрямованої перпендикулярно до площини плівки. Дана властивість широко використовується для створення пристроїв з ультрависокої щільністю запису даних.
Щільність запису даних залежить від розміру доменів - чергуються ділянок на поверхні носія запису з протилежними напрямками намагніченості. Чим менше розмір домену, тим вище щільність запису інформації. У свою чергу, мінімальний розмір домену, стійкого до ефекту саморазмагнічіванія, залежить від величини коерцитивної сили. Чим більше коерцитивної сила, тим менше мінімальний розмір стійкого домену (він стає більш стійким до ефекту саморазмагнічіванія і до дії зовнішніх магнітних полів). Розмір стабільного домену також залежить від товщини плівок. З пониженням товщини плівок послаблюється розмагнічуюче поле доменів і, як наслідок, зменшується їх мінімальний розмір при колишніх значеннях коерцитивної сили [10].
Крім того, для якісного відтворення записаної інформації (зниження впливу перешкод на корисний сигнал, підвищення чутливості пристрою) необхідна висока залишкова намагніченість носія (плівки), оскільки саме статичний розподіл намагніченості в магнітному шарі носія перетвориться в електричний сигнал. При однаковій намагніченості насичення велику залишкову намагніченість матиме матеріал з прямокутною петлею гистерезиса. Отже, матеріал носія інформації повинен характеризуватися гістерезісом з високим ступенем прямокутності - близькою до одиниці. У цьому випадку залишкова намагніченість в матеріалі носія приблизно дорівнює його намагніченості насичення. В роботі [10] зазначено, що петлю гістерезису з високим ступенем прямокутності мають металеві магнітні плівки з товщинами менше 100 нм. Прямокутність петлі обумовлена ??стрибкоподібним переміщенням доменних меж, в результаті якого зміна намагніченості відстає від зміни напруженості зовнішнього магнітного поля. Плівки з товщинами більше 100 нм характеризуються більш плавним розмагнічува...
