Y
Поріг реакції
(МеВ)
Період напіврозпаду для Y
Швидкість захоплення в SNU
37 Cl
37 Ar
0.814
35 днів
В
71 Ga
71 Ge
0.233
11.4 дня
В
7 Li
7 Be
0.862
53.4 дня
В
127 I
127 Xe
0.789
36 днів
В
81 Br
81 Kr
0.470
років
В
98 Mo
98 Tc
1.680
років
В
205 Tl
205 Pb
0.062
років
В
Таблиця 4.
Продукти реакції радіоактивні. Отже, не можна опромінювати детектор невизначено довгий час, перед тим, як намагатися реєструвати ядра Y.
Вигода радіохімічних детекторів полягає в тому, що вони можуть реєструвати низько енергетичні нейтрино. Поріг, звичайно, залежить від матеріалу. У, наприклад, поріг настільки низький, що можуть реєструватися навіть низько енергетичні рр нейтрино. Недолік цих детекторів полягає в тому, що нічого не можна сказати часу прибуття нейтрино і енергії нейтринного захоплення.
2) Геохімічні детектори. Основний принцип тут той же, що і в радіохімічних детекторах. Відмінність полягає в те, що продукти реакції мають великий період напіврозпаду, в області 10 5 - 10 6 років. Кінцеві ядра можна спостерігати в гірських зразках. Їх кількість скаже нам про сонячне нейтринном потоці за останні мільйони років. Недолік цього методу полягає в тому, що потрібні теоретичні оцінки того, скільки ядер Y спочатку було в зразку. Ці оцінки не дуже точні. p> 3) Детектори, засновані на розсіянні електронів. У цьому методі використовується розсіювання нейтрино на електроні:
(3.2)
Електрон розсіюється під дуже гострим кутом. Таким чином, спостерігаючи за його напрямком, можна визначити напрямок входить до детектор нейтрино і таким чином перевірити: чи прийшло воно від Сонця. Це основна перевага цього методу. До того ж, можна реєструвати окремі події, визначаючи час прибуття нейтрино та їх енергію. Недолік методу полягає в тому, що будь-які випадки від нейтральних частинок можуть викликати такого ж виду події, що і нейтрино. Тому, потрібно врахувати внесок гамма променів і т.п. Щоб врахувати вплив фону, поріг енергії нейтрино має бути високим. h2> 3.2. Експеримент Homestake .
За більш ніж два десятиліття, Девіс і його помічники реєстрували сонячні нейтрино в глибокій шахті в Південній Дакоті, США. Їх детектор містить атомів C 2 Cl 4 . З таблиці видно, що поріг енергії дорівнює 0.814 МеВ. Тому в експерименті не можуть реєструватися нейтрино рр - циклу. Так як, розтин поглинання швидко зростає з енергією, нейтрино 8 У вносять найбільший внесок у загальне число реєстрованих нейтрино. Теоретичні розрахунки в стандартної сонячної моделі дають наступні значення для повній швидкості захоплення нейтрино:
(3.3)
Перший результат належить групі Bahcall, другий узятий з огляду 2. Одиниця SNU визначається як 1 захоплення 10 36 атомами мішені в секунду. Тому, в їх детекторі, виробництво одного атома 37 Ar день буде відповідати 5.3 SNU. p>В
Детектор промивав кожен місяць гелієм для вимванія з нього аргону. Потім спостерігали за радіоактивністю аргону. Число атомів аргону вкрай мало. Їх загальна кількість, зареєстроване на Протягом понад
Рис 7. Дані групи Девіса. br/>
двадцяти років (1970 -1997), становить кілька сотень. Середній темп швидкості захоплення нейтрино становить Вј від очікуваного темпу в стандартній сонячної моделі.
3.3. Експерименти Kamiokande і Super-Kamiokande .
Детектор Kamiokande, розташований в цинковій шахті Kamioka в Японії, працює з 1986. Він містить майже 1000 тонн води, оточеної фотоумножителями для реєстрації випромінення Черен...
