ого тіла. Незворотність цього процесу видна також з того, що він не статичний.
2. Розширення газу в порожнечу необоротно, тому що при такому розширенні не здійснюється робота, а стиснути газ так, щоб не зробити роботу, не можна. Вироблена ж при стисненні робота йде на нагрівання газу. Щоб газ не нагріваються, потрібно відняти у нього теплоту і перетворити її на роботу, що неможливо без компенсації.
3. Процес дифузії незворотній. Дійсно, якщо в посудині з двома різними газами, розділеними перегородкою, зняти перегородку, то кожен газ буде дифундувати в іншій.
Для розділення газів кожен з них потрібно стискати. Щоб вони не нагрівається, необхідно відняти у них теплоту і перетворити її на роботу, що неможливо без зміни в навколишніх тілах.
7. Про теплової смерті світу
Поступово всі гарячі тіла будуть віддавати енергію більш холодним. Ентропія буде зростати. Нарешті, всі температури зрівнюються. Ентропія досягне максимуму, що буде відповідати повного хаосу. У світі залишиться тільки енергія безладного руху молекул.
Ніяке впорядковане механічний рух тоді не може бути отримано. Всі процеси припиняться. Настане теплова смерть світу. Ця проблема серйозно хвилювала вчених в кінці XIX ст.
Однак, по-перше, весь всесвіт не можна вважати замкнутої системою, а наші міркування відносяться тільки до таких систем. По-друге, вже говорилося про те, що перехід від повного безладдя порядок дуже малоймовірний.
Тому застосовується другий початок термодинаміки до всієї Всесвіту і неозора великих проміжків часу не слід. h2> 8. Термодинамічна шкала температур. Третє початок термодинаміки. Недосяжність абсолютного нуля
Другий початок термодинаміки можна використовувати для побудови термодинамічної шкали температур. Так як ККД циклу Карно НЕ залежить від робочого тіла, то можна уявити таку процедуру.
Деякий стандартне тіло в певному стані (наприклад, вода, кипить при атмосферному тиску) вибирається в якості нагрівача. Інше стандартне тіло (наприклад, лід, що тане при атмосферному тиску) вибирається якості холодильника. Різниця температур Т н і Г х (Самі температури поки невідомі) ділиться на довільне число частин, ніж встановлюється розмір градуса (скажімо, на сто частин). Здійснюється оборотний цикл Карно з яких-небудь речовиною. Вимірюється кількість теплоти Q 1 , запозиченою від нагрівача, і кількість теплоти Q 2 , відданої холодильника:
(15)
Маючи, крім того, умова:
T H - T X = 100 В° С,
отримуємо два рівняння, що визначають T н і Т х . Якщо тепер взяти якусь речовину при невідомій температурі Т і використовувати його в якості нагрівача при колишньому холодильнику (температура T х ), то, проводячи цикл Карно і вимірюючи...
