польоту, що веде до виникнення характерної дифракційної картини, відбувається при індивідуальному проходженні електронів через дифрагує систему (в який нас випадку - через щілину).
2.2 Метод Лауе і Дебая-Шерерра
Інтерференція рентгенівських променів в кристалах здійснюється не тільки за методом Брегга, але також і двома іншими головними методами: методом Лауе і методом Дебая-Шеррера. Обидва ці методу можуть бути застосовані і для здійснення інтерференції з хвилями де-Бройля. Метод Лауе, за допомогою якого історично вперше була здійснена інтерференція рентгенівських променів в кристалах, як відомо, полягає в тому, що вузький пучок рентгенівських променів, які мають суцільний спектр, пропускається через кристал. Виходять при цьому інтерференційні пучки фіксуються на фотопластинці у вигляді системи симетричних плям. p align="justify"> Причина, внаслідок якої для здійснення досвіду Лауе необхідно, щоб рентгенівські промені мали суцільний спектр. Однак у випадку електронів отримання пучка з набором швидкостей, розподілених безперервним чином, експериментально неможливо: електрони, що виходять з електронної гармати, мають одну і ту ж швидкість, або, точніше кажучи, володіють розподілом швидкостей у вузьких межах. br/>В
рис. 5. Схема експериментального дослідження дифракції електронів за методом Лауе. br/>
На рис. 5. цьому показана три характерних положення зі шліфованого таким чином кристала. В одному з них (азимут А) площина, що проходить через пучок і вісь колектора, проходить через одну з вершин трикутника; при іншому (азимут В) - вона ділить сторону трикутника навпіл і при третьому (азимут С) - вона паралельна стороні трикутника.
В
рис. 6. Розташування атомів в кристалі нікелю в різних проекціях. br/>
Різниця між умовами досвіду в цих трьох азимутах видно з рис. 6. Сошлифовать поверхню кристала покрита правильними рядами атомів. Її можна розглядати як сукупність лінійних решіток; при цьому постійна решітки в різних азимутах неоднакова: наприклад, в азимут А вона дорівнює 2,15, а в азимут С-1, 24. Експериментальна установка дозволяла обертати кристал близько вертикальної осі і, крім того, переміщати колектор у будь-яке положення близько вертикальної осі. p> У досвіді Девісона і Гермера пучок електронів прямував перпендикулярно до сошлифовать площині і за допомогою колектора вимірювалася інтенсивність відбиття електронів під різними кутами при фіксованому положенні кристала (в одному з трьох зазначених азимутів). Результати такого роду вимірювань ілюструються на рис. 7 серією полярних діаграм інтенсивності відображення в азимут А при різних швидкостях електронів (тобто при різній довжині хвиль де - Бройля). Тут видно, що при швидкості електронів, відповідної 44 ев, максимум пів кутом 50 В° ледь намічається (слід мал.); При 54 ев він досягає повного розвитку і при...
