подальшому збільшенні швидкості знову послаблюється, майже зникаючи при 68 ев. Далі досвід видозмінювався наступним чином: положення колектора та швидкість електронів зберігалися незмінними (наприклад, відповідними даними рис. 7, в), але кристал поступово повертався близько вертикальної осі і щоразу вимірювався відповідний струм на колектор. З рис. 5 видно, що внаслідок симетрії при повороті кристала він тричі повинен поєднатися з вихідним становищем. br/>
В
Рис. 7. наростання і зникнення інтерференційного піку в азимут А.
Тому різкий максимум повинен повторюватися через кожен 120 В°. Рис. 8 показує, що це спостерігається насправді. Невеликі горби, видні на цьому малюнку між кожними двома різкими максимумами, представляють собою ледь намічені максимуми для електронів в 54 ев в азимутах В і С.
В
Рис. 8. Азимутальное розподіл інтенсивності при повороті кристала
Нарешті, і третій метод вивчення інтерференції рентгенівських променів - метод Дебая-Шеррера - також був застосований для доказу існування інтерференції електронних пучків. Якщо тонкий пучок рентгенівських променів проходить крізь дрібнокристалічний порошок або через тонку металеву пластинку, що представляє собою агрегат мікрокристаликів, то серед них завжди знайдуться такі, які розташовані до падаючого пучку під кутом, що задовольняє співвідношенню Вульфа-Брегга. Від таких кристаликів рентгенівські промені випробовують відображення, причому всі відбиті промені для даного значення у формулі Вульфа - Брегга підуть по поверхні конуса. Поставивши на шляху розсіяних променів фотографічну пластинку, розташовану перпендикулярно до напрямку первинного пучка, ми отримаємо на ній ряд кілець. Абсолютно така ж картина виходить, якщо через тонку металеву плівку пропускати пучок електронів: розсіяні електрони дають на фотографічній платівці систему інтерференційних кілець. p> На рис. 9 - 10. наведені два знімки, отриманих з листочками золота і міді. Як видно, в тому і іншому випадках виходять типові інтерференційні кільця. Дуже простим способом можна показати, що
В
В
Рис. 9 Електронограмма тонких Рис. 10. Електронограмма тонких
аркушів золота листів міді
ці кільця утворюються самими розсіяними електронами, а не вторинними рентгенівськими променями: при включенні магнітного поля вся інтерференційна картина зміщується і спотворюється, в той час як інтерференційна картина, одержувана з рентгенівськими променями, звичайно, залишається незмінною. Кількісна перевірка може бути проведена таким чином. З геометричних міркувань легко показати, що для даного металевого листка і при незмінній відстані від листка до фотопластинки між радіусом дифракційного кільця і ​​довжиною хвилі повинно мати місце співвідношення:
(21)
Так як в цих дослідах доводитися к...
