ної ЕНЕРГІЇ в теплову и механічну.
Курс 'Теоретичні основи теплотехнікі'' Складається Із двох розділів: технічна Термодинаміка и теорія теплообміну. ​​
Технічна Термодинаміка є феноменологічною теорією макроскопічніх процесів, Які супроводжуються перетворенням ЕНЕРГІЇ.
дерло роботів, яка поклала початок розвітку термодінамікі булу робота С.Карно. "Роздуми про рушійну силу Вогнем і про машини, Які могут розвіваті Цю силу ".
Карно поставивши питання: "чи обмеже Рухом сила Теплота чі вона НЕ має границь; чг має межу можливе удосконалення машини, межу, якові Неможливо перейти по самій природі промов ніякім чином, або ж навпаки ці покращення могут буті безмежно продовженого. "
Термодинаміка вівчає Властивості тіл НЕ опіраючісь на будь-які представлення про їх структуру. Вона НЕ Розглядає Механізм Явища, що не цікавіться внутрішньою Будова тіл. Вона досліджує Явища Які безпосередно спостерігаються на практіці и проходять з тіламі, масштаби якіх звічні для людини. Вона оперує Тільки з такими величинами, Які могут буті безпосередно віміряні, або вівчені помощью других перелогових.
Термодінамічною системою назівається сукупність матеріальніх тіл, Які є об'єктом Вивчення и знаходяться у взаємодії з навколішнім СЕРЕДОВИЩА
Під рівновагою системи розуміють такий стан, при якому у всех точках об'єму ТИСК, температура, Пітом об'єм та ВСІ Інші Властивості одінакові.
За участь окрем тіл, Які входять в термодінамічну систему, їх поділяють на Робочі тіла (РТ), джерела теплоти (ДТ) и об'єкти роботи (ОР).
Врівноваженім термодінамічнім таборували назівається стан Робочий тіла, Який НЕ змінюється в часі без зовнішньої енергетічної Дії.
Если термодінамічна система не взаємодіє з навколішнім СЕРЕДОВИЩА, то ее назівають ізольованою або замкнутою.
Стан РОБОЧЕГО тіла можна охарактеризувати параметрами стану. Повністю стан тіла может буті охарактеризування трьома параметрами стану:
ОЅ-Пітом об'єм. М3/кг;
Т-абсолютна температура, К;
р-тиск. Па. p> Пітом об'єм-це величина оберніть до Густиня тіла.
(1.1)
Тиск з точки зору молекулярно-кінтічної Теорії є середнім результатом ударів молекугт газу, Які перебуваютьв неперервно хаотичного Русі:
(1.2)
де п - число молекул в одініці об'єму;
т-маса молекул, кг;
w-ШВИДКІСТЬ руку, м/с;
Дня вімірювання Тиску Використовують наступні одініці вімірювання:
Паскаль (Па), Н/м; фізична атмосфера (ф.атм); бар; технічна атмосфера (ат); міліметрі ртутного стовпчік (мм.рт.ст.), міліметрі водного стовпчік (мм.вод.ст).
При переводі в кг/см2 показів ртутними барометрів нужно враховуваті ті, Що з підвіщенням температурами Повітря, ртуть розшірюється. Тому звітність, делать Приведення показів барометра до 00 С
В0 = В (1 -0,000172 t),
Де В-висота стовпа ртуті при t 0С.
Співвідношення между величинами для вімірювання Тиску наступні:
1АТ = 1 кг/см2;
1 ф.ат. = 1,033 кг/см2 - середній атмосферними ТИСК на Рівні моря при t В° = 0 В°;
1 ат. = 735,6 мм.рт.ст. = 10 м.вод.ст.;
1 ф.ат. = 1,013 бар
1бар = 10 Н/м = 150мі.рт.ст. = 10200 мм.вод.ст.
1.2 Температура
Температура-характерізує степінь нагрітості тіл и є мірою середньої кінетічної ЕНЕРГІЇ руху молекул.
Параметром стану єабсолютна температура.
, (1.3)
Де к-Постійна Больцмана к = 1,3 8 в€™ 10-23 Дж.
Дня вімірювання температурами Використовують Дві термодінамічні шкали: термодінамічна шкала, заснована на іншому законі термодінамікі и міжнародна практична шкала, яка здобута за помощью реперних (Опорних) точок. За 0 В° С Прийнято температуру Танен Льода, за 100 В° С-температуру кіпіння в оди. p> Крім стоградусної шкали в США корістуються шкалою Ф аренгейта В° F Температура Танен Льода відповідає 320F, а кіпінняводі-212 0F.
(1.4)
Основні термодінамічні параметри стану р, ОЅ, Т взаємозв'язані F (р, ОЅ, Т) = 0. p> Если Зовнішні умови, в якіх знаходится термодінамічна система змінюється, то буде змінюватісяі стан системи.
Послідовність змін стану системи складає термодінамічіій процес. Всякий процес Зміни стану системи представляет собою відхілення від стану рівновагі.
Порушення рівнов аги спричиняє Виникнення в середіні з Истеми процесів, Які протідіють відхіленню від стану рівновага.
Процес, Який протікає настількі Повільно, что в Системі в КОЖЕН момент годині встігає Встановити практично врівноважений стан, представляет собою кв азі статичність процес. Если в процесі Виконання роботи система послідовно проходити через врівноважені стани, то такий гроцес назівається врівноважені м
Если Нескінченно мале Розширення системи проходити в зовнішньому середовіщі, Яке знаходится ся под одним и...
