ерухомійВ» Системі координат Тіло рухається з прискореного, то, отже, на нього діють якісь сили з боку других тіл. У Системі координат, что обертається ці сили діють, як и раніше, и мают ті самє значення, а альо до них додаються Дві сили інерції-відцентрова и коріолісова. Сума всех ціх сил и винна за іншим законом Ньютона дорівнюваті добутку масі тіла на его Прискорення в обертовій Системі координат. p> Для пояснення розглянемо, який-небудь рух з точки зору як В«нерухомостиВ», так и рухомого спостерігачів. Як приклад скорістаємось моделлю, збережений на (рис. 3.1), Трохи ее Доповнено. Обмежімось для Спрощення випадка, коли Вздовж штанги Тіло рухається з сталлю швідкістю. Забезпечити це можна, прікріпівші до тіла відповідно підібрану пружину (рис. 3.1), что має коефіцієнт пружності (тоб пружину слід підібраті под завданні кутову ШВИДКІСТЬ Обертаном штанги). Если пружина розтягнута, коли Тіло лежить на осі Обертаном, то в будь-якій точці между и на Тіло з боці пружини діятіме напрямлена до центру сила, де - відстань до осі. Це означає, что в будь-якому положенні тіла пружина надає Йому самє такого доцентрового Прискорення, Яку зазнаватися б це Тіло, обертаючісь з Кутового швідкістю по колу радіуса, и Тіло может при будь-якому залішатіся нерухомости на обертовій штанзі. br/>В
Рис. 3.1
Если ж ми Надам тілу Якої-небудь початкової Швидкості уздовж штанги, то воно рухатіметься з цією швідкістю до кінця штанги (мі пріпускаємо, что тертим немає). Оскількі для спостерігача, Який обертається разом Із штангу, Тіло рухається прямолінійно и рівномірно, то В«відноснеВ» Прискорення его дорівнює нулю. У цьом разі, Як було Вже зазначено Вище, В«абсолютнийВ» Прискорення є геометричність сумою переносного Прискорення
, (3.6)
напрямленості до центру, и коріолісового Прискорення
, (3.7)
напрямленості нормально до штанги в Бік ее Обертаном, бо Тіло рухається від центру. Завдання Полягає в тому, щоб поясніті Походження ціх Прискорення и візначіті тіла, з боці якіх діють сили, что спричинюють ці Прискорення. p> Як легко Побачити, переносні Прискорення самє ї дорівнює того Прискорення, Яке надає тілу розтягнута пружина, бо сила, з Якою вона Діє, дорівнює и напрямлена до центру. Отже, тієї компоненти В«абсолютногоВ» Прискорення, яка напрямлена "Вздовж штанги, Тіло набуває под дією пружини. p> Перейдемо тепер до питання про Походження коріолісового Прискорення, напрямленості нормально до штанги. Єдине Тіло, Яке может надаваті цього Прискорення, це сама штанга, яка может тиснути на Тіло в напрямі, нормальному до штанги. Альо для цього штанга винна буті відповідно Зігнута. Щоб сила, яка Діє на Тіло з боці штанги, булу напрямлена в Бік переміщення штанги - вперед, сама штанга винна буті вигнута тому. Отже, треба поясніті В»чому штанга буде зігнутою. [3]
Щоб сделать наочнішім Походження деформацій штанги, уявімо Собі Трохи іншу модель, у якій Дуже Гнучка штанга закріплена Тільки н...
