имів структурного типу. p align="justify"> Cabelli [12], використовуючи серійні подання Фур'є для звукового поля в трубах, представив прогнози для осьових чисел хвиль для режиму зв'язку та прогнози для відносної звукової потужності в режимах структурного і акустичного типу для квадратної труби з одного еластичною стінкою. Він включив режими пов'язаного типу, еквівалентні режимам високого порядку в трубах з жорсткими стінками. Порівняння між передбаченнями Cabelli для даних пов'язаних формених осьових чисел хвиль (для неоднорідного внутрішнього звукового поля) і даних, заснованих на плоскому режимі наближення, показують дуже тісне узгодження між ними двома до частот обрізання для першого акустичного режиму високого порядку в еквіваленті для труб з жорсткими стінками , як в доповіді [13].
Формулювання Cummings для квазі-плоского режиму достатня для мети порівняння.
В
У цьому рівнянні дисперсії, де до = w/с, L - це периметр труби, S - площа поперечного перерізу і < ?> - середній безрозмірний допуск на стінку навколо периметра. У разі прямокутних труб допуск на стінку знайдений з рішення рівняння для тонкої пластини, складеного для граничних умов в кутах труби, де нормальне переміщення стінки покладено рівним нулю, згинальні моменти щодо кутів з прилеглими стінками рівні, і передбачаються, що кути залишаються прямими. Ця процедура вимагає рішення системи з восьми лінійних рівнянь.
Основне поведінка режиму зв'язку, зазначеного Astley [13] і Cabelli [12] у випадку труб з одного гнучкою стінкою також застосовується до прямокутним трубах з чотирма еластичними стінками [14, 30, 31], як з звукопоглинальними накладками, так і без них. У разі лінійних труб режими структурного типу можуть становити прямі структурні бокові колії (на противагу до непрямого випромінювання обхідним механізмом [3]), у яких потік зі структурно обмеженою енергією обходить лінійні труби і може повторно випромінювати енергію в рідину в трубі, де є безперервність, така як злам або, можливо її назвати, як закінчення тиші. З іншого боку структурний резонанс у стінках труб може надзвичайно збільшувати загасання в глушнику. Astley [13] продемонстрував цей ефект у разі, коли ізоляція труби поміщена навпроти гнучкої стінки, результати відтворені на рис. 4. br/>В
Рис. 4. Ефективне осьовий загасання в трубі з трьома гнучкими стінками і однієї жорсткої
Існує більш широкий діапазон частот, шириною близько однієї октави, вище якого загасання значно збільшується за рахунок ефекту резонансу стіни. У вузькій смузі біля самої низької частоти резонансу стінок, загасання (в дБ/м) яскраво зростає за рахунок ефекту резонансу стін приблизно в 10 разів. Механізм...
