ь-яких значеннях скалярних комплексних параметрів задовольняють основним рівнянням (1.5), (1.6). Вони дають, отже, загальне рішення рівнянь Максвелла для плоских неоднорідних хвиль з заданим вектором рефракції m.
В
Малюнок 2.1 - випадок кругової поляризації
Якщо довільну неоднорідну хвилю розкласти на суму двох кругових хвиль (2.18), (2.21), то на підставі вищесказаного можна зробити висновок, що поля E і H доданків хвиль розташовані в площинах S + , S - (рис. 2.1), симетрично орієнтованих щодо площині загального вектора рефракції m. При зменшенні коефіцієнта загасання ? до нуля кут? зростає до , площини S + і S - зливаються між собою і напрямки обертання обох кругових хвиль стають протилежними, як і повинно бути для однорідних хвиль.
3. ПЛОТНОСТЬ І ПОТІК ЕНЕРГІЇ НЕОДНОРІДНИХ ХВИЛЬ
Частина повного вектора щільності потоку енергії P, пов'язана з P ', змінюючись з часом в площині векторів, m' і m ", в заданій точці простору з частотою 2 ? описує еліпс. Якщо провести усереднення вектора P за часом, то ця бистропеременних частина вектора P звертається в нуль. Отже, є усереднене значення вектора густини потоку енергії P. Оскільки m'm "= 0, то m" = 0. Повний вектор P двічі за період коливань описує еліптичний конус, віссю якого є вектор . Істотна особливість неоднорідних хвиль полягає в тому, що як миттєвий, так і середній за часом вектори щільності потоку енергії залежать від поляризації хвиль.
Щільність електричної та магнітної енергії і вектор Умова-Пойтінга виражаються формулами:
(3.1)
. (3.2)
Враховуючи співвідношення (1.11) можемо написати
, (3.3)
де
,
. (3.4)
Очевидно, середнє від дорівнює нулю ( . Аналогічним чином можна уявити магнітну енергію , де
