justify"> . (3.5)
Примножуючи (1.5) на E і (1.6) та H і порівнюючи, отримуємо , тобто змінні частини електричної та магнітної енергії рівні між собою.
(3.6)
У загальному випадку . Залежно від значень ? і ? відношення (3.6) може змінюватися від при ? = 0 до при ? = 0. Таким чином, найменше можливе ставлення енергій (3.6) відповідає лінійному вектору E. Навпаки, при лінійному H магнітна енергія буде найменшою у порівнянні з електричною.
Приватний випадок рівності має місце за умови (тому ). Тоді еліпси для E і H мають однакову форму. Навпаки, зі збігу форми еліпсів слід рівність енергій. Таким чином, у неоднорідних хвилях на відміну від однорідних співвідношення між електричною і магнітною енергіями залежить від характеру В«поляризаціїВ» хвилі.
Підставляючи в (3.1), (3.2) з (1.6), отримаємо для щільності і потоку енергії неоднорідних хвиль такі вирази:
, (3.7)
, (3.8)
, (3.9)
. (3.10)
Очевидно, . Легко переконатися, що
, (3.11)
де - фазова швидкість неоднорідних хвиль. Отже, середній потік енергії в неоднорідній хвилі завжди спрямований перпендикулярно вектору екстинкції . Проекція ж вектора на вектор рефракції задовольняє співвідношенню, яке в разі однорідних хвиль справедливо для вектора P в цілому: < span align = "justify">.
Змінна частина вектора потоку енергії P 'зникає в разі кругової поляризації розглянутої неоднорідною хвилі (Е 2 = 0). У загальному ж випадку, згідно (3.9), Р 'являє собою речову частину комплексного вектора Е:
