них неточностей даних норм СНіП та експериментальних досліджень Beger і IASS відносяться:
розподілу включають інформації про коефіцієнти тиску (функція) віднесені до недеформірованной сферичної поверхні;
випробування моделей проводилися без досліджень турбулентності потоку труби, з перевантаженням ядра перерізу потоку труби, недотриманням коефіцієнтів аеродинамічного подібності і відсутністю врахування впливу екрану на розподілу
Розподіл відноситься до моделі, максимальне переміщення якої для т3.
При параметрі точка повного гальмування потоку єдина.
Розподіл відноситься до моделі, максимальне переміщення якої для т3.
При параметрі область повного гальмування потоку відповідає кутах? від осі недеформірованной моделі та кутом від осі потоку.
Розподіл відноситься до моделі, що має складчасту зону, відповідну, кутах? від осі недеформірованной моделі та кутом від осі потоку; максимальне переміщення якої для т3. При значенні параметра в тіньовій області потоку також має місце зона складок у контуру з кутом від осі потоку. p> Розподілу дають можливість оцінити математичні очікування навантажень для кожної частки на поверхні тіла і математичне сподівання зміни форми тіла під навантаженням.
Дискретні значення розподілу навантажень в розрахунках тонких оболонок з безмоментної теорії, а також значення зусиль і переміщень приводяться до безрозмірного вигляду:
(2.15)
Нормальна навантаження від потоку апроксимується поруч:
.
(2.16)
В
де: - широта; - довгота, - широта краю оболонки;
- модулі пружності матеріалу.
Рівняння рівноваги записуються у вигляді:
(2.17)
Рівняння переміщень записуються у вигляді:
(2.18)
Рівняння для зусиль і переміщень після вистави в нормальній формі Коші вирішуються методом Рунге-Кутта. Рішення по безмоментної теорії не задовольняє крайовим умовам щодо
і. Для крайової зони необхідно використовувати нелінійні рівняння Феппля і Кармана для уточнення значень співвідношенням:, де - значення меридіонального зусилля на краю. У результаті рішення рівнянь рівноваги для точок, що лежать на головному меридіані, отримуємо розподіл коефіцієнтів зусиль
і
В
Рис. 2.2. Розподіл коефіцієнтів зусиль по головному меридіану. p> розподіл відповідає розподіл нормальних переміщень,
Порівняння даних розрахунків по безмоментної теорії з розрахунками по МКЕ показали завищене значення зусиль у подібних точках на 25-32% і занижене значення переміщень в активній зоні, в порівнянні з безмоментного рішенням до 42%.
Обидва розглянутих методи не дають адекватного значення зусиль і переміщень в зонах зриву потоку, як з навітряного боку, так і з підвітряного боку і не дозволяють оцінити вплив кільцеподібних вихорів, що утворюються в зазначених зонах. Крім того значення зус...
