сті v (z)).
Їм вдалося виявити характерний рух накатом, нагадує рух гусениці трактора. Таке накочення призводить до виникнення в'язкого тертя з відповідною швидкістю дисипації енергії (на одиницю довжини лінії контакту?), Де індекс w відноситься до клину (wedge).
Попереду клина знаходиться прекурсіонная плівка (характерна товщина 100 А), що простягається на кінцеве відстань d. Було з'ясовано експериментально (Hervet et de Gennes, 1984), що диссипация енергії через в'язкого тертя в такій плівці дуже велика.
Прекурсіонная плівка обмежена істинної лінією контакту? r (зміщеною на відстані d від умовної лінії контакту?). У безпосередній близькості до? r можуть виникнути специфічні втрати енергії, пов'язані з прилипанием молекул рідини до поверхні підкладки. Частина наявної вільної енергії S може безпосередньо перейти в тепло Q. Цей, третій за рахунком, внесок у дисипацію енергії в значній мірі невідомий.
2.3.2 Втрати на в'язке тертя при накоченні на поверхню
Особливості перебігу рідини з профілем у формі простого «клину», що переміщається з постійною швидкістю при незмінному значенні кута? а, рис. 12, а, були проаналізовані у фундаментальній роботі Х'ю і скривив (1971). Вони розглядали загальний випадок (довільні? А, нульова в'язкість газової фази). Клин розглядається як майже плоска плівка з профілем розподілу швидкості
Повна швидкість дисипації енергії в обсязі клина дорівнює
(2.13)
Передбачається, що радіус обрізання xmax пов'язаний з макроскопічними розміром капліmax ~ R. Величину нижньої межі xmin важче інтерпретувати. У межі (хт1п? 0) потужність теплових втрат розходиться. У такому випадку, як висловилися в давньогрецькому стилі Х'ю і скривився, «навіть Геракл не зміг би занурити у воду камінь!». Різні фізичні причини можуть усунути цю расходимость, все залежить від вибору досліджуваної системи.
а) Ковзання по поверхні підкладки. Замість того, щоб вимагати рівності нулю швидкості рідини на поверхні твердого тіла в системі, пов'язаної з підкладкою, природно припустити можливість невеликого прослизання, ввівши якусь довжину екстраполяції b (рис. 13).
Рис. 13. Довжина екстраполяції b характеризує допустимий ступінь прослизання потоку в'язкої рідини по поверхні твердого тіла.
Подібна ситуація можлива в різних системах.
Пористе тверде тіло, просочене рідиною, припускає експоненційний спадання швидкості в глиб поверхні твердого тіла. Подібне явище вдалося спостерігати на досвіді - наприклад, при вимірах рівноважних крайових кутів на поверхні підкладки з набряклого силікагелю (див. Michaels and Dean, 1962) - проте систематичних досліджень не проводилося.
Грубо оброблена поверхня твердого тіла, мабуть, описується аналогічно попередньому випадку (Hocking, 1976). Подібна система, однак, не надто приваблива, бо груба обробка поверхні тягне за собою всі ускладнення, пов'язані з гістерезисом.
3) При перебігу нормальної рідини по гладкій поверхні підкладки виникає довжина екстраполяції, порівнянна з молекулярними розмірами а. У цьому найбільш важливому випадку проковзуванням можна зазвичай знехтувати, а наявність нижньої межі ...
