радіусу обрізання обумовлено іншим ефектом (дальнодействующіх ВВ сили).
Згідно з припущенням Рукенштейна і Данна (1976), в області лінії трифазного контакту відбуваються специфічні фізико-хімічні процеси, це також призводить до значення b ~ а.
Перебіг рідкого полімеру уздовж гладкій поверхні підкладки (за відсутності хімічного зв'язку між полімерними ланцюжками і стінкою) має супроводжуватися аномально великими значеннями b (de Gennes, 1979). Це призводить до утворення специфічних «структур» підстави поблизу лінії контакту.
Повна механічна теорія розтікання макроскопічних крапель з кінцевим проковзуванням по поверхні підкладки була побудована Х'ю і Мейсоном (1977) і більш детально в роботах (Hocking, 1977, 1981); Hocking and Rivers, 1982). Ця теорія характеризується розглядом трьох асимптотично пов'язаних між собою областей: «підстави», де домінує ефект прослизання, «клину», з майже постійним значенням кута нахилу і «центральної області», де форма краплі близька до сферичного сегменту. В останньому випадку в об'ємної частини краплі рух рідини не утруднене, тому механічний тиск pL досягає рівноважного значення. Різниця тисків (рL - pV) всередині і поза краплі незмінна, а це, в свою чергу, згідно з рівнянням Юнга - Лапласа означає, що кривизна L / V поверхні постійна, тобто поверхня краплі сферична. У роботі Хокінга (1981) міститься суворе доказ цього твердження.
Кількісно наявність прослизання призводить до наступної величиною нижнього радіуса обрізання логарифмічною залежності швидкості дисипації енергії розтікається краплі:
(2.14)
б) Сили Ван-дер-Ваальса. Ці сили відповідальні за освіту прекурсіонной плівки, а наявність плівки ліквідує расходимость диссипации. У разі «сухого» розтікання при S> 0 відповідне значення нижнього радіуса обрізання одно
(2.15)
Цей ефект превалює над ефектом прослизання в тих випадках, коли довжина екстраполяції, відповідна прослизанню, порівнянна з молекулярними розмірами (у чому можна переконатися, порівнявши рівняння (2.14) і (2.15)).
3. Висновок Аcімптотіческіх законів розтікання малої краплі частково смачивающей рідини
Розглянемо поведінку краплі деякої довільної однорідної рідини на поверхні деякого довільного твердого тіла (рис. 14), про які відомо, однак, що задана рідина частково змочує задану поверхню, тобто для неї існує деякий відмінний від нуля кінцевий рівноважний кут змочування? е. Крім того, будемо вважати, що в початковий момент часу динамічний кут змочування? d багато більше рівноважного кута? d >> ? е. Задамося метою отримати закони розтікання краплі при великих часах t >> t0, коли рух лінії кордону краплі не залежить від початкового розміру самочинного плями на твердій поверхні (t0 - початок відліку часу розтікання).
Рис. 14. Сферично симетрична крапля однорідної рідини на твердій підкладці.
Так як крапля мала, то її форма в силу дії сил поверхневого натягу, що прагнуть привести краплю в стан з мінімальною поверхневої енергії, тобто з мінімальною площею поверхні, близька до сферичної. В силу сферичної симетрії і з урахуванням однорідності розтікається рідини зміну величини радіусу кола самочинного плями на поверхні твердого тіла з ча...
