ординат);
) головний вектор моментів ЗОВНІШНІХ сил.
1) Моментом сили відносно точки назівають Векторний добуток r точки доклади сили на вектор сили F :
(24)
У шкільному курсі фізики вводитися Поняття момент сили відносно осі Обертаном - Як добуток модуля вектора сили на відповідне плечі:
(25)
z ? Проекція сили F на площинах Оху;
h z ? плечі сили F відносно осі Oz.
плечима сили F відносно деякої осі координат в загально випадка, коли вектор F орієнтований в пространстве довільнім чином, назівають найкоротшу віддаль від качана координат до прямої, вздовж якої напрямлена Проекція вектора F на координатно площинах, перпендикулярних до даної осі. Зв язок между Вказаною Поняття про моменти сили відносно точки и осей Обертаном встановлюється теорема:
(26)
(27)
де F z , F < i align="justify"> y , F x - проекції вектора F відповідно на коордінатні площини yoz, xoz , xoy . Це дійсно так, тому что:
Термін головний вектор моментів ЗОВНІШНІХ сил в теоремі (21) підкреслює, что геометричність торбу
моментів ЗОВНІШНІХ сил, что діють на МС, Неможливо в загально випадка звесті до моменту деякої результуючої сили. Оскількі, як и для механічного моменту L , знаходження вектора М істотно поклади від Вибори качана координат. При перенесенні О? О 'на вектор a , головний вектор моментів ЗОВНІШНІХ сил превращаются за формулою:
(28),
де
? головний вектор ЗОВНІШНІХ сил.
З (28): Момент сил М O = М O ', если:
) R (e) =0 , тобто МС нерухомости, або рухається рівномірно и прямолінійно.
2) R (e) ?? a
Інваріантністю головного вектора моментів ЗОВНІШНІХ сил відносно переносу качана координат корістуються при розв язуванні задач статики оскількі при записі одного з рівнянь рівновагі тела
Точку О, відносно якої рахують момент сил, вібірають так, щоб частина моментів=0. Рівняння (3) Повністю опісує Довільне Обертаном МС, як єдиного цілого.
Розглянемо проекцію (3) на вісь oz:
(29)
и розглянемо Обертаном відносно вказаної осі Деяк АТТ.
Припустиме, что на Тіло Діє одна сила F , момент якої відносно осі Oz
(30)
Перейдемо від декартових координат до полярних:
( x i , y < i align="justify"> i ) ® ( r i , ? ) в площіні ^ до осі Oz.
I-момент інерції тела відносно осі Oz. З (12), (13)? (11):
(32)
діференціальне Рівняння Обертаном АТТ відносно осі Oz.
Такий Розширене закон Збереження моменту імпульсу Вже НЕ є наслідком Законів Ньютона, а представляет собою самостійній загальний принцип, что є узагальненням дослідних Фактів. Поряд із Законами Збереження ЕНЕРГІЇ та імпульсу закон Збереження моменту імпульсу є одним з фундаментальних Законів природи.
2.3 Закон Збереження ЕНЕРГІЇ
Закон Збереження механічної ЕНЕРГІЇ можна сформулюваті:
Механічна енергія зберігається в процессе руху у замкнутих механічніх системах и системах, что знаходяться в стаціонарних потенціальніх силових полях; Сейчас закон є наслідком однорідності годині .
Дійсно для Вказаною механічніх систем можна ввести Поняття потенціальної ЕНЕРГІЇ.
...
