ежимі електричні величини, що обумовлюються електричними джерелами, носять неперіодичний характер, не підкоряючись формулі (1.31).
Перехід від первісного усталеного режиму до нового сталому режиму теоретично триває нескінченно довго, так як власні коливання зникають тільки через нескінченно довгий час. Проте вже через вельми малий проміжок часу власні коливання досягають настільки мізерно малих значень, що ними практично можна знехтувати, і процес може вважатися сталим. br/>
1.8 Чинне і середнє значення періодичної електричної величини
Про величину напруги або струму зазвичай судять за чинним (середньоквадратичному, ефективному)
або (1.28)
Ці рівності показують, що
діюче значення періодичного струму одно за величиною такого постійного току, який, проходячи через постійне опір r, за період часу Т виділив би те ж кількість тепла, що і даний струм i.
Аналогічно діюче значення періодичного напруги
або (1.29)
Ці рівності показують, що
діюче значення періодичного напруги u одно за величиною постійного напруження, при підведенні якого до опору r за період часу Т виділяється те ж кількість тепла, що й під віз дією даної напруги і.
РОЗДІЛ 2. ЛІНІЙНІ ЛАНЦЮГА ПОСТІЙНОГО СТРУМУ
.1 Визначення кола постійного струму
Якщо величина струму і напруги на ділянках кола не залежить від часу, то такий ланцюг будемо називати ланцюгом постійного струму. Величини струмів, ЕРС і напруг в цьому випадку будемо позначати заголовними латинськими літерами I, E, U.
2.2 Напруга на ділянці кола
Як вже зазначалося вище, під напругою на ділянці кола ми розуміємо різницю потенціалів між крайніми точками ланцюга. Струм тече від точки з більш високим потенціалом до точки з меншим потенціалом. Якщо j a , j b - потенціали точок a, b , то згідно з визначенням опору для малюнка 2.1
В
a b
R
Ток тече від точки a до точки b , і j a > j b на величину. j a = j b + IR , або U ab в електротехніці називають падінням напруги на опорі .
Позитивний напрямок U ab збігається з напрямком струму через сопротівленіе.Рассмотрім ланцюг, показану на малюнках 2.2а і 2.2б
За визначенням Так як струм тече від більш високого потенціалу до більш низького,
j a - j b = IR. (2.1.)
а) б)
Малюнок 2.2
При переміщенні від точки b до точки з на малюнку 2.2а потенціал j b < ; j c , так як напрям е.р.с. збігається з напрямком обходу, на величину Е . Отже, j b = j c -E . Підставивши значення j b в рівняння (2.1.), отримуємо j a - j c + E = IR, або
ac = j a - j c = IR-E (2.2a.).
Для малюнка 2.2б: j b > j c , так як е.р.с. спрямована назустріч обходу: j b = j c + E . Підставивши j b в рівняння (2-1), отримаємо: j a - j c -E = IR , або:
ac = j a - j c = E + IR (2.2б.).
Позитивний напрямок U ac вказують стрілкою, очевидно, воно збігається з напрямком струму.
Згідно з визначенням напруги U Cа = j c - j a =-U ac .
2.3 Закон Ома для ділянки кола
2.3.1 Для ділянки, що не містить е.р.с.
Закон Ома формулюється таким чином
U ab = I * R , або
(2.3.)
