ких ділянках повінні буті такими ж, як и у масивною зразків [7].
Феромагнітні домени - макроскопічні области феромагнетиках з різнімі орієнтаціямі спонтанної однорідної намагніченості в одному з можливіть напрямів, відповідніх мінімуму ЕНЕРГІЇ магнітної анізотропії одного або декількох тіпів (природня крісталографічна, наведена, анізотропія форми, магнітопружна, поверхнево), а в загально випадка и ЕНЕРГІЇ намагніченості у зовнішньому магнітному, магнітостатічному и пружньо полях.
конфігурація феромагнітного домену и вид доменної структурованих істотно залежався від співвідношення інтенсівностей різніх взаємодій у крісталі, від характеру анізотропії (осей легкого намагнічування), від орієнтації поверхонь кристала Щодо крісталографічніх осей, від форми теплоход, его геометричних Розмірів, Величини и Напрямки зовнішнього магнітного поля, величина пружньо напруженного и орієнтації осей, Вздовж якіх прікладають пружні сили, від Досконалість крісталів и температури, а такоже від передісторії Отримання даного магнітного стану. Намагніченості сусідніх доменів орієнтовані под Цілком визначеними кутами по відношенню один до одного. У багатьох випадка ЦІ куті пов'язані з взаємною орієнтацією осей легкого намагнічування І з орієнтацією М в доменах Вздовж одного з двох протилежних напрямків уздовж осі легкого намагнічування. Орієнтація М Вздовж осі легкого намагнічування виробляти до мінімуму ЕНЕРГІЇ анізотропії. Це узгоджується часто и з мінімумом повної ЕНЕРГІЇ феромагнетиках. У Деяк випадка (Наприклад, при наявності Н, орієнтованого под відміннім від нуля кутом до осі легкого намагнічування) такого узгодженням может и НЕ буті, и тоді М в доменах может буті відхіленій від осі легкого намагнічування.
В кристалах з однією віділеною віссю легкого намагнічування (магнітно-одноосьові кристали, Наприклад Co, SmCo 5, MnBi та ін.) магнітному моменту ЕНЕРГЕТИЧНА вігідно орієнтуватіся (віключаючі, Можливо, деякі випадка з Н? 0) позбав Вздовж двох протилежних напрямків, что відповідають осі легкого намагнічування. У цьом випадка Вектори М сусідніх доменів орієнтовані в прямо протилежних Напрямки (180-градусні доменні сусідства). У кристалах кубічної сінгонії, володіючіх декількома рівноправнімі осями легкого намагнічування (магнітнобагатоосьові кристали) - трьома, як у Fe або FeSi (орієнтовані Вздовж осей типу [100]), або чотірма, як у Ni або Y 3 Fe 5 O 12 (орієнтовані Вздовж осей типом [111]), - крім 180-градусний сусідств могут існуваті 90-градусні (Fc, FeSi та ін.), а такоже 71 - та 109-градусні (Ni, Y 3 Fe 5 O 12 та ін.) сусідства. Сусідні домени відокремлюються один від одного вузького області, что назівається доменну стінкою або доменна межею. У межах цієї области вектор намагніченості М повертається від рівноважного Напрямки в одному домені до рівноважного Напрямки в сусідньому домені. У результаті такого повороту збільшується Обмінна анізотропія, а в загально випадка ї Інші ЕНЕРГІЇ феромагнетиках, Які в сумі складають Енергію доменної Межі. Таким чином, поява доменної структурованих можливе, ЯКЩО вінікаюче при цьом Зменшення магнітостатічної ЕНЕРГІЇ теплоход по абсолютній велічіні перевіщую сумарная Збільшення ЕНЕРГІЇ утворюваніх доменних між.
Величина ЕНЕРГІЇ доменної Межі істотно поклади від характеру розподілу намагніченості, а такоже від полного кута повороту М при переході від домену до домену. У залежності від цього кута (типу...
