розглянутому з точки зору класичної механіки, ніякої кореляції між положеннями різних частинок взагалі немає, оскільки частинки ідеального газу передбачаються невзаємодіючими один з одним.
Навпаки, в рідині (при температурах, що не близьких до критичної точки) перший член у виразі (57) малий у порівнянні з одиницею в силу малої стисливості рідини. У цьому випадку можемо написати:
(59)
Це значення інтеграла від функції кореляції в деякому сенсі відповідає взаємної непроникності частинок рідини, що розглядаються як щільно упаковані тверді кульки.
Далі, помножимо рівність (50) з обох сторін на і знову проинтегрируем по dV1 dV2. Ми отримаємо:
(60)
або остаточно:
. (61)
Це співвідношення визначає компоненти Фур'є функції кореляції через середні квадрати компонент Фур'є щільності n. [5]
Список літератури
1. Шерон А., Оборотні і необоротні процеси в термодинаміці.
Науково-популярний фізико-математичний журнал" Квант".
. Караваєва В.В., Александров Н.А. Молекулярна фізика. Навчальний посібник. Томськ, 2007. Електронний ресурс, режим доступу: # «justify"> Осипов А.І. Термодинаміка вчора, сьогодні, завтра. Частина 2. Нерівноважна термодинаміка / / Соросівський Освітній Журнал. 1999. № 4. С. 79-85.
. Волькенштейн М. В. Ентропія та інформація.- М.: Наука, 1986. - 192 с.)
.. Fermi, E., Thermodynamics, Prentice Hall (1937).- Російський переклад: Фермі, Енріко, Термодинаміка, Харків: Вид-во Харківського ун-ту, 1969. - 140 с.
