ажно вивчити її краї, виявиться, що вони не так вже чітко окреслені. Швидше вони складаються з безлічі чергуються темних і світлих областей (смуг). При подальшому розгляді виявиться, що сама тінь не однорідно темна, а поступово темніє в міру наближення до центру. У цілому дифракцію можна визначити як вплив перешкод на що проходить випромінювання. p align="justify"> Існує два види дифракції - дифракція Фраунгофера і дифракція Френеля. Дифракцію Френеля називають дифракцією ближнього поля, а дифракцію Фраунгофера проявами далекого поля. У другому випадку передбачається паралельний коллімірованний пучок світла, а перший - не містить такого обмеження. Таким чином, дифракція Фраунгофера - це окремий випадок дифракції Френеля, але, оскільки її набагато простіше описати аналітично, ми будемо її розглядати для демонстрації певних характерних проявів дифракції. p align="justify"> Найпростіший для вивчення випадок - це дифракція на одній щілини. У цьому випадку світло проходить через вузьку щілину і проектується на екран. Спостерігається центральний максимум I0 - В інших областях екрану відбувається інтерференція між світлом, дифрагованим верхнім і нижнім краями щілини. Всі пари променів світла, що проходять через фрагменти щілини на відстані а/2 один від іншого, будуть мати однакову різницю дальностей розповсюдження b. При цьому, зокрема, послабляє інтерференція виникне при b, рівному цілому числу, помноженому на ?/2. Однак, оскільки sin ? - b/(a ​​/ 2), отримуємо
asin ? = m? < span align = "justify"> (4.1)
де т - ціле, з абсолютною величиною, рівною або більшою 1. Рівняння (4.1) - це рівняння для мінімумів дифракції Фраунгофера на одній щілині. Вивчення цього рівняння дозволяє виявити два істотні моменти. По-перше, при зменшенні а (звуженні щілини) мінімуми з'являються при більшому значенні в. По-друге, при постійному значенні ширини щілини а в збільшується разом з довжиною хвилі (тобто червоне світло переломлюється сильніше, ніж синій). Це протилежно тому, що відбувається при ламанні, коли це явище обумовлене загальним зменшенням показника заломлення в оптичних матеріалах при зменшенні довжини хвилі (хроматична дисперсія). p align="justify"> Роздільна здатність оптичних систем часто обмежена дифракцією. Прикладом цього може служити проблема, що виникає при спробі за допомогою телескопа розділити зображення двох окремих зірок, розташованих в безпосередній близькості. Дифракційні картини світла двох зірок, що створюються в телескопі, перекривають одна іншу. Якщо центральні максимуми розташовані досить близько, вони виглядають, як один. Якщо максимум, створений світлом однієї зірки, збігається з першим мінімумом, створеним світлом іншого, - досягнуто...
