Магнітне квантове число m l . З рішення рівняння Шредінгера випливає також, що вектор L l (Момент імпульсу електрона) орієнтується в просторі під впливом зовнішнього магнітного поля. При цьому вектор розгорнеться так, що його проекція на напрям зовнішнього магнітного поля буде В
L l z = hm l
де m l називається магнітним квантовим числом, яке може приймати значення m l = 0, В± 1, В± 2, В± 1, тобто всього (2l + 1) значень. p> Враховуючи сказане, можна зробити висновок про те, що атом водню може мати одне і те ж значення енергії, перебуваючи в декількох різних станах (n - одне і те ж, а l і m l - різні).
При русі електрона в атомі електрон помітно проявляє хвильові властивості. Тому квантова електроніка взагалі відмовляється від класичних уявлень про електронні орбітах. Йдеться про визначення ймовірного місця знаходження електрона на орбіті, тобто місцезнаходження електрона може бути представлено умовним В«хмароюВ». Електрон при своєму русі як би В«розмазанийВ» по всьому об'єму цього В«хмариВ». Квантові числа n і l характеризують розмір і форму електронного В«ХмариВ», а квантове число m l - орієнтацію цього В«ХмариВ» в просторі. p> У 1925 р. американські фізики Уленбек і Гаудсмит довели, що електрон також володіє власним моментом імпульсу (спіном), хоча ми не вважаємо електрон складної мікрочасткою. Пізніше з'ясувалося, що спіном володіють протони, нейтрони, фотони та інші елементарні частинки
Досліди Штерна, Герлаха і інших фізиків призвели до необхідності характеризувати електрон (і мікрочастинки взагалі) додаткової внутрішньої ступенем свободи. Звідси для повного опису стану електрона в атомі необхідно задавати чотири квантових числа: головне - П, орбітальне - l, магнітне - m l , магнітне спінове число - m s .
У квантовій фізиці встановлено, що так звана симетрія або асиметрія хвильових функцій визначається спіном частинки. Залежно від характеру симетрії частинок всі елементарні частинки і побудовані з них атоми і молекули діляться на два класу. Частинки з напівцілим спіном (наприклад, електрони, протони, нейтрони) описуються асиметричними хвильовими функціями і підкоряються статистиці Фермі-Дірака. Ці частинки називаються ферміонами. Частинки з цілочисловим спіном, в тому числі і з нульовим, такі як фотон (Ls = 1) або л-мезон (Ls = 0), описуються симетричними хвильовими функціями і підкоряються статистиці Бозе-Ейнштейна. Ці частинки називаються бозонами. Складні частинки (наприклад, атомні ядра), складені з непарного числа ферміонів, також є ферміонами (сумарний спін - напівцілий), а складені з парного - бозонами (сумарний спін - цілочисельний).
