ежі розділу (і площини падіння), а амплітудна нормаль перпендикулярна до межі розділу, отже, площині рівних амплітуд паралельні кордоні.
Для того щоб більш детально розглянути випадок повного відображення, уявімо загальні вирази для електричного поля відбитої і заломленої хвиль в іншому вигляді. А саме у формули
, (4.12)
(4.13)
підставимо для вираження
,
, (4.14)
.
В результаті отримаємо співвідношення
,
,
з яких випливає
, (4.15)
. (4.16)
Інакше ці рівності можна написати у вигляді
, (4.17)
. (4.18)
Останнє співвідношення приймає форму
. (4.19)
У разі повного відображення від прозорої немагнітною ізотропного середовища, використовуючи (4.17), (4.19), (4.11), отримуємо для співвідношень між амплітудами електричного вектора, перпендикулярними і паралельними площині падіння
, (4.20)
. (4.21)
Ці співвідношення являють собою формули Френеля для випадку повного відображення. З (4.11) випливає, по-перше, що при повному відображенні хвиля в другій (менше оптично щільною) середовищі буде неоднорідною, оскільки . По-друге, площину комплексного вектора рефракції m "паралельна площині падіння, причому речовинний вектор рефракції спрямований вздовж лінії перетину площини падіння і площини розділу середовищ, а вектор екстинкції спрямований по нормалі q всередину другого середовища.
Звертаючись до вектора Умова-Пойнтінга, укладаємо, що середній потік енергії в другій середовищі завжди паралельний поверхні розділу середовищ. Що ж до змінної частини потоку енергії, то, цей вектор змінюється в площині вектора m ", паралельній площині падіння. Таким чином, середній потік енергії не має компоненти, нормальної до поверхні розділу, а це означає, що в сере...
